Основные типы ускорителей заряженных частиц icon

Основные типы ускорителей заряженных частиц


Смотрите также:
Семен А. Николаев Россия, Санкт-Петербург...
Программа вступительного испытания собеседования для магистерской программы «физика пучков...
Движение заряженных частиц в магнитном поле...
Внастоящем разделе мы кратко рассмотрим особенности движения заряженных частиц в магнитном и...
Примеры использования сцинтилляционных счетчиков...
Методические особенности проведения испытаний изделий электронной техники на устойчивость к...
Радиационные условия кп...
«Проблемы теоретической и прикладной электронной и ионной оптики»...
Тема: «Взаимодействие заряженных частиц с веществом»...
1. Описание технологического процесса физического эксперимента на ускорительном комплексе dribs...
По реферату «Плазма четвертое состояние вещества»...
Рабочая программа учебной дисциплины Воздействие плазмы и пучков заряженных частиц на вещество ф...



Загрузка...
скачать
Глава 1. ОСНОВНЫЕ ТИПЫ УСКОРИТЕЛЕЙ

ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ


Ускорители частиц - это установки, в которых с помощью электрических и магнитных полей получаются направленные пучки электронов, протонов, ионов и других заряженных частиц с энергией, значительно превышающей тепловую. В процессе ускорения повышаются скорости частиц, причем нередко до значений, близких к скорости света. В настоящее время большое число малых ускорителей применяется в медицине (радиационная терапия), а также в промышленности (например, для ионной имплантации в полупроводниках). Крупные же ускорители применяются, главным образом, в научных целях – для исследования субъядерных процессов и свойств элементарных частиц.

Согласно квантово-механическим представлениям пучок частиц, как и световой пучок, характеризуется определенной длиной волны. Чем больше энергия частиц, тем меньше эта длина волны. А чем меньше длина волны, тем меньше объекты, которые можно исследовать, но тем больше размеры ускорителей и тем они сложнее. Развитие исследований микромира требовало все большей энергии зондирующего пучка. Первыми источниками излучений высокой энергии служили природные радиоактивные вещества. Но они давали исследователям лишь ограниченный набор частиц, интенсивностей и энергий. В 1930-х годах ученые начали работать над созданием установок, которые могли бы давать более разнообразные пучки. В настоящее время существуют ускорители, позволяющие получать любые виды излучений с высокой энергией. Если, например, требуется рентгеновское или гамма-излучение, то ускорению подвергаются электроны, которые затем испускают фотоны в процессах тормозного или синхротронного излучения. Нейтроны генерируются при бомбардировке подходящей мишени интенсивным пучком протонов или дейтронов.

Энергия ядерных частиц измеряется в электронвольтах (эВ). Электронвольт – это энергия, которую приобретает заряженная частица, несущая один элементарный заряд (заряд электрона), при перемещении в электрическом поле между двумя точками с разностью потенциалов в 1 В. 1 эВ = 1,60219∙10–19 Дж. Ускорители позволяют получать энергии частиц в диапазоне от тысяч до нескольких триллионов электронвольт – на крупнейших в мире установках.

Для обнаружения в эксперименте редких процессов необходимо повышать отношение сигнала к шуму. Для этого требуются все более интенсивные источники излучения.

В современных ускорителях используются многочисленные и разнообразные виды техники: высокочастотные генераторы, быстродействующая электроника и системы автоматического регулирования, сложные приборы диагностики и управления, сверхвысоковакуумная аппаратура, мощные прецизионные магниты (как «обычные», так и криогенные) и сложные системы юстировки и крепления оборудования.

Основная схема процесса ускорения частиц предусматривает три стадии:

(1) формирование пучка и его инжекция, (2) ускорение пучка и (3) вывод пучка на мишень или осуществление соударения встречных пучков в самом ускорителе.

Исходным элементом любого ускорителя служит инжектор, в котором имеется источник направленного потока частиц с низкой энергией (электронов, протонов или других ионов) и высоковольтные электроды и магниты, выводящие пучок из источника и формирующие его. В источниках протонов первых ускорителей газообразный водород пропускался через область электрического разряда или вблизи раскаленной нити. В таких условиях атомы водорода теряют свои электроны и остаются одни ядра – протоны. Такой метод (и аналогичный с другими газами) в усовершенствованном виде по-прежнему применяется для получения пучков протонов (и тяжелых ионов).

Источник формирует первоначальный пучок частиц, который характеризуется средней начальной энергией, током пучка, его поперечными размерами и средней угловой расходимостью. Показателем качества инжектируемого пучка служит его эмиттанс, т.е. произведение радиуса пучка на его угловую расходимость. Чем меньше эмиттанс, тем выше качество конечного пучка частиц с высокой энергией. По аналогии с оптикой ток частиц, делённый на эмиттанс, называют яркостью пучка. В большинстве приложений от современных ускорителей требуется максимально возможная яркость пучков. Указанные параметры пучков подробно рассматриваются во второй главе.


^ 1.1. Электростатический метод ускорения.


Пучок формируется в источнике и инжектируется в камер ускорителя, в которой электрическое поле повышает скорость, а следовательно, и энергию частиц. В простейших ускорителях энергия частиц увеличивалась в сильном электростатическом поле, созданном внутри высоковакуумной камеры. Максимальная энергия, которую при этом удавалось достичь, определялась электрической прочностью изоляторов ускорителя. Во многих современных ускорителях в качестве инжекторов еще используются электростатические ускорители электронов и ионов (вплоть до ионов урана) с энергиями от 30 кэВ до 1 МэВ.

Получение высокого напряжения и сегодня остается сложной технической проблемой. Его можно получать, заряжая группу конденсаторов, соединенных параллельно, а затем подключая их последовательно к ускорительным трубам. Таким способом в 1932 Дж.Кокрофт и Э.Уолтон получали напряжения до 1 МВ.




Рис. 1.1. Генератор ВАН-ДЕ-ГРААФА можно превратить в ускоритель, добавив

вакуумную трубку. Заряженные частицы из источника, находящегося

внутри сферического высоковольтного электрода, вводятся в трубку и

ускоряются в направлении мишени. 1 – кожух; 2 – резиновая лента; 3 –

источник частиц; 4 – высоковольтный электрод; 5 – вакуумная трубка; 6 –

мишень.


Иной способ получения высокого напряжения был изобретен в 1931 Р.Ван-де-Граафом. В генераторе Ван-де-Граафа (рис. 1.1) лента из диэлектрика переносит электрические заряды от источника напряжения, находящегося под потенциалом земли, к высоковольтному электроду, повышая, тем самым, его потенциал относительно земли. Однокаскадный генератор Ван-де-Граафа позволяет получать напряжения до 10 МВ. На многокаскадных высоковольтных ускорителях были получены протоны с энергиями до 30 МэВ.

Интерес к электростатическим ускорителям (ЭУ) в настоящее время связан с их универсальностью и достаточно большими значениями токов ускоренных частиц (сотни мкА в непрерывном режиме). С помощью ЭУ получена основная масса наиболее точных и тонких результатов в физике низких и средних энергий. Основные достоинства таких ускорителей – возможность плавного изменения энергии пучка ускоренных частиц и малый энергетический разброс в энергии частиц обычно < (0,05 – 0,1)%.

Если требуется не непрерывный пучок, а короткий импульс частиц, то можно воспользоваться тем, что кратковременно (менее микросекунды) изоляторы способны выдерживать гораздо более высокие напряжения и токи. Импульсные диоды позволяют получать напряжения до 15 МВ на каскад и обеспечивать токи пучка на несколько порядков выше.

Недостаток, характерный для всех высоковольтных ЭУ, заключается в том, что инжектор находится под высоким напряжением. Это несёт опасность для экспериментатора и создаёт трудности при замене инжектора в случае выхода его из строя.

^

1.2. Линейные ускорители.

В линейном ускорителе частица в процессе ускорения движется по прямой, так же как и в электростатическом ускорителе. Однако в линейном ускорителе частицы многократно проходят ускоряющие промежутки, и в этом он похож на циклический. Ускорение осуществляется высокочастотным электрическим полем.

В линейных ускорительных системах высокочастотные поля были впервые применены в 1929, когда норвежский инженер Р. Видероэ осуществил ускорение ионов в короткой системе связанных высокочастотных резонаторов. Если резонаторы рассчитаны так, что фазовая скорость поля всегда равна скорости частиц, то в процессе своего движения в ускорителе пучок непрерывно ускоряется. Движение частиц в таком случае подобно скольжению серфера на гребне волны. При этом скорости протонов или ионов в процессе ускорения могут сильно увеличиваться. Соответственно этому должна увеличиваться и фазовая скорость волны Vф. Электроны могут инжектироваться в ускоритель со скоростью, близкой к скорости света с, в таком режиме фазовая скорость практически постоянна: Vф = с.

Другой подход, позволяющий исключить влияние замедляющей фазы высокочастотного электрического поля, основан на использовании металлической конструкции, экранирующей пучок от поля в этот полупериод. Впервые такой способ был применен Э. Лоуренсом в 1932 г. Его линейный ускоритель представляет собой длинную вакуумную трубу, в которой расположен целый ряд металлических дрейфовых трубок. Каждая трубка последовательно соединена с высокочастотным генератором через длинную линию, вдоль которой со скоростью, близкой к скорости света, бежит волна ускоряющего напряжения (рис.1.2). Таким образом, все трубки по очереди оказываются под высоким напряжением. Заряженная частица, вылетающая из инжектора в подходящий момент времени, ускоряется в направлении первой трубки, приобретая определенную энергию. Внутри этой трубки частица дрейфует – движется с постоянной скоростью. Если длина трубки правильно подобрана, то она выйдет из нее в тот момент, когда ускоряющее напряжение продвинулось на одну длину волны. При этом напряжение на второй трубке тоже будет ускоряющим и составит сотни тысяч вольт. Такой процесс многократно повторяется, и на каждом этапе частица получает дополнительную энергию. Чтобы движение частиц было синхронно с изменением поля, соответственно увеличению их скорости должна увеличиваться длина трубок. В конце концов скорость частицы достигнет скорости, очень близкой к скорости света, и предельная длина трубок будет постоянной.






Рис. 1.2. Линейный ускоритель. Длина каждой дрейфовой трубки немного больше, чем

предыдущей, и изменяется в пределах от 10 до 20 см, достигая постоянного

значения в конце ускорителя, где скорость частиц становится близкой к

скорости света. 1 – источник ионов (инжектор); 2 – ускоряющее напряжение; 3

– дрейфовая трубка; 4 – длинная линия; 5 – пучок.

Пространственные изменения поля налагают ограничение на временную структуру пучка. Ускоряющее поле изменяется в пределах сгустка частиц любой конечной протяженности. Следовательно, протяженность сгустка частиц должна быть мала по сравнению с длиной волны ускоряющего высокочастотного поля. Иначе частицы будут по-разному ускоряться в пределах сгустка. Слишком большой разброс энергии в пучке не только увеличивает трудности фокусировки пучка из-за наличия хроматической аберрации у магнитных линз, но и ограничивает возможности применения пучка в конкретных задачах. Разброс энергий может также приводить к размытию сгустка частиц пучка в аксиальном направлении.

Рассмотрим движение сгустка нерелятивистских ионов. Продольные электрические силы, обусловленные пространственным зарядом, ускоряют головную часть пучка и замедляют хвостовую. Синхронизируя соответствующим образом движение сгустка с высокочастотным полем, можно добиться большего ускорения хвостовой части сгустка, чем головной. Таким согласованием фаз ускоряющего напряжения и пучка можно осуществить фазировку пучка – скомпенсировать дефазирующее влияние пространственного заряда и разброса по энергии. В результате в некотором интервале значений центральной фазы сгустка наблюдаются центрирование и осцилляции частиц относительно определенной фазы устойчивого движения. Это явление, называемое автофазировкой, чрезвычайно важно для линейных ускорителей ионов и современных циклических ускорителей электронов и ионов. К сожалению, автофазировка достигается ценой снижения коэффициента заполнения ускорителя до значений, намного меньших единицы.

В процессе ускорения практически у всех пучков обнаруживается тенденция к увеличению радиуса по двум причинам: из-за взаимного электростатического отталкивания частиц и из-за разброса поперечных (тепловых) скоростей. Первая тенденция ослабевает с увеличением скорости пучка, поскольку магнитное поле, создаваемое током пучка, сжимает пучок и в случае релятивистских пучков почти компенсирует дефокусирующее влияние пространственного заряда в радиальном направлении. Поэтому данный эффект весьма важен в случае ускорителей ионов, но почти несуществен для электронных ускорителей, в которых пучок инжектируется с релятивистскими скоростями. Второй эффект, связанный с эмиттансом пучка, важен для всех ускорителей.

Удержать частицы вблизи оси можно с помощью квадрупольных магнитов. Правда, одиночный квадрупольный магнит, фокусируя частицы в одной из плоскостей, в другой их дефокусирует. Но здесь помогает принцип сильной или знакопеременной фокусировки, открытый в 1952 г. Э. Курантом, С. Ливингстоном и Х. Снайдером: система двух квадрупольных магнитов, разделенных пролетным промежутком, с чередованием плоскостей фокусировки и дефокусировки в конечном счете обеспечивает фокусировку во всех плоскостях.

Дрейфовые трубки все еще используются в протонных линейных ускорителях, где энергия пучка увеличивается от нескольких мегаэлектронвольт примерно до 100 МэВ. В первых электронных линейных ускорителях типа ускорителя на 1 ГэВ, сооруженного в Стэнфордском университете (США), тоже использовались дрейфовые трубки постоянной длины, поскольку пучок инжектировался при энергии порядка 1 МэВ. В более современных электронных линейных ускорителях, самым крупным из которых является ускоритель на 50 ГэВ длиной 3,2 км, сооруженный в Стэнфордском центре линейных ускорителей, используется принцип «серфинга электронов» на электромагнитной волне. Это позволяет ускорять пучок с приращением энергии почти на 20 МэВ на одном метре ускоряющей системы. В этом ускорителе высокочастотная мощность на частоте около 3 ГГц генерируется большими электровакуумными приборами – клистронами.

Протонный линейный ускоритель на самую высокую энергию был построен в Лос-Аламосской национальной лаборатории в шт. Нью-Мексико (США) в качестве «мезонной фабрики» для получения интенсивных пучков пионов и мюонов. Его медные резонаторы создают ускоряющее поле порядка 2 МэВ/м, благодаря чему он дает в импульсном пучке до 1 мА протонов с энергией 800 МэВ.

Для ускорения не только протонов, но и тяжелых ионов были разработаны сверхпроводящие высокочастотные системы. Самый большой сверхпроводящий протонный линейный ускоритель служит инжектором ускорителя на встречных пучках ГЕРА в лаборатории Немецкого электронного синхротрона (ДЕЗИ) в Гамбурге (Германия).

В линейных ускорителях отсутствуют потери на излучение и нет ограничений для достижения энергии в десятки гигаэлектронвольт. Максимальную энергию данного ускорителя можно увеличить при добавлении дополнительных ускоряющих секций. Этим очень удобным свойством обладают только линейные ускорители. Используя часть ускорителя, можно получить пучок частиц с энергией ниже максимальной. Однако плавное изменение энергии в этом случае затруднительно.

В настоящее время для прикладных задач широко используются линейные ускорители электронов с энергией до 15 МэВ, работающие в импульсном режиме, с длительностью отдельного импульса порядка миллисекунды, средним ускоренным током до миллиампера. Линейные ускорители электронов можно использовать в качестве источников тормозного излучения или нейтронов.

Протонные линейные ускорители используются в основном в качестве инжекторов протонных синхротронов.


^ 1.3. Циклические ускорители.


Циклотрон.

Существует весьма элегантный и экономичный способ ускорения пучка путем многократного сообщения ему небольших порций энергии. Для этого с помощью сильного магнитного поля пучок заставляют двигаться по круговой орбите и много раз проходить один и тот же ускоряющей промежуток. Впервые этот способ был реализован в 1930 г. Э. Лоуренсом и С. Ливингстоном в изобретенном ими циклотроне. Как и в линейном ускорителе с дрейфовыми трубками, пучок экранируется от действия электрического поля в тот полупериод, когда оно тормозит частицы. Заряженная частица с массой m и зарядом q, движущаяся со скоростью V в магнитном поле H, направленном перпендикулярно её скорости, описывает в этом поле окружность радиусом R = mV/qH. Поскольку ускорение приводит к увеличению скорости v, возрастает и радиус R. Таким образом, протоны и тяжелые ионы движутся по раскручивающейся спирали все возрастающего радиуса. При каждом обороте по орбите пучок проходит через зазор между дуантами – высоковольтными полыми D-образными электродами, где на него действует высокочастотное электрическое поле (рис. 1.3). Лоуренс сообразил, что время между прохождениями пучка через зазор в случае нерелятивистских частиц остается постоянным, поскольку возрастание их скорости компенсируется увеличением радиуса. На протяжении той части периода обращения, когда высокочастотное поле имеет неподходящую фазу, пучок находится вне зазора. Частота обращения дается выражением:


f = 9·104H/(2πm0c2), (1.1)


где f – частота переменного напряжения в МГц, Н – напряженность магнитного поля в Тл, а m0c2 – масса частицы в МэВ. Если величина H постоянна в той области, где происходит ускорение, то частота f, очевидно, не зависит от радиуса.

Для ускорения ионов до высоких энергий необходимо лишь, чтобы магнитное поле и частота высоковольтного напряжения отвечали условию резонанса: тогда частицы будут дважды за оборот проходить через зазор между дуантами в нужный момент времени. Для ускорения пучка до энергии 50 МэВ при ускоряющем напряжении 10 кэВ потребуется 2500 оборотов. Рабочая частота протонного циклотрона может составлять 20 МГц, так что время ускорения – порядка 1 мс.

Как и в линейных ускорителях, частицы в процессе ускорения в циклотроне должны фокусироваться в поперечном направлении, иначе все они, кроме инжектированных со скоростями, параллельными полюсным наконечникам магнита, выпадут из цикла ускорения. В циклотроне возможность ускорения частиц с конечным разбросом по углам обеспечивается приданием магнитному полю особой конфигурации, при которой на частицы, выходящие из плоскости орбиты, действуют силы, возвращающие их в эту плоскость.

К сожалению, по требованиям стабильности сгустка ускоряемых частиц фокусирующий компонент магнитного поля должен уменьшаться с увеличением радиуса. А это противоречит условию резонанса и приводит к эффектам, ограничивающим интенсивность пучка. Другой существенный фактор, снижающий возможности простого циклотрона, – релятивистский рост массы как необходимое следствие увеличения скорости частиц V:


. (1.2)


В случае ускорения протонов синхронизм будет нарушаться из-за релятивистского прироста массы примерно при 10 МэВ. Один из способов поддержания синхронизма – модулировать частоту ускоряющего напряжения так, чтобы она уменьшалась по мере увеличения радиуса орбиты и увеличения скорости частиц. Частота должна изменяться по закону:


. (1.3)





Рис. 1.3. Полые дуанты циклотрона. Полярность напряжения на дуантах меняется

после каждого пол-оборота, так что частицы ускоряются в зазоре, достигнув

точки А, затем точки В и т.д. на протяжении большого числа оборотов. 1 –

электрическое поле; 2 – дуант; 3 – ускоряющее напряжение.


Такой синхроциклотрон может ускорять протоны до энергии в несколько сот мегаэлектронвольт. Например, если напряженность магнитного поля равна 2 Тл, то частота должна уменьшаться примерно от 32 МГц в момент инжекции до 19 МГц и менее при достижении частицами энергии 400 МэВ. Такое изменение частоты ускоряющего напряжения должно происходить на протяжении нескольких миллисекунд. После того как частицы достигают высшей энергии и выводятся из ускорителя, частота возвращается к своему исходному значению и в ускоритель вводится новый сгусток частиц.

Но даже при оптимальной конструкции магнита и наилучших характеристиках системы подвода высокочастотной мощности возможности циклотронов ограничиваются практическими соображениями: для удержания на орбите ускоряемых частиц с высокой энергией нужны чрезвычайно большие магниты. Так, масса магнита циклотрона на 600 МэВ, сооруженного в лаборатории ТРИУМФ в Канаде, превышает 2000 т, и он потребляет электроэнергию порядка нескольких мегаватт. Стоимость же сооружения сихроциклотрона примерно пропорциональна кубу радиуса магнита. Поэтому для достижения более высоких энергий при практически приемлемых затратах требуются новые принципы ускорения.


Микротрон.

Микротрон — это циклический резонансный ускоритель для ускорения элект­ронов до энергий в несколько десятков мегаэлектронвольт. Уско­рение осуществляется многократным прохождением электронов че­рез высокочастотный (микроволновый) резонатор, движущихся в постоянном во времени и однородном магнитном поле. По характеристикам ускоряющего напряжения и магнитного поля микротрон аналоги­чен циклотрону, и поэтому в первоначальном предложении В. И. Векслера был назван электронным циклотроном. Име­ется существенное различие между этими двумя ускорителями, обусловленное тем, что в циклотроне ускоряются нерелятивист­ские частицы, в то время как в микротроне — релятивистские.

Принцип действия микротрона иллюстрирует рис. 1.4.





Рис 1.4. Схема микротрона: 1 – резонатор; 2 – источник электронов; 3 – магнитный

канал; 4 – обмотка электромагнита; 5 – стойки обратного магнитопровода; 6 –

электромагнит; 7 – ВЧ-тракт; 8 – вакуумная камера.

Здесь показан резонатор (1), где ускоряются частицы, несколько орбит электронов и магнитный канал для вывода (3), который мож­но заменить мишенью для получения тормозного излучения. Си­ловые линии однородного магнитного поля перпендикулярны пло­скости рисунка. Когда электрон впервые выходит из резонатора, он движется в магнитном поле по окружности наименьшего ра­диуса, затем попадает в резонатор (1) с тыльной стороны и снова приобретает в нем энергию. Радиус окружности, по которой он движется, растет.

В отличие от циклотрона, где скорость частиц возрастает про­порционально радиусу траектории и период обращения частиц постоянен, здесь положение иное. Можно считать, что электроны, начиная с первого оборота, движутся с почти одинаковой ско­ростью, приблизительно равной скорости света. Так как длина траектории частиц увеличивается с ростом энергии, то и период обращения частиц увеличивается. Значит, для ускорения необхо­димо, чтобы время прохождения электроном каждой окружности было' кратно периоду генератора. Так, электрон может затратить на прохождение первой окружности время, равное одному перио­ду генератора, второй — двум периодам, третьей — трем и т.д. Микротрон поэтому называют ускорителем с кратным резонан­сом.

Необходимость выдерживать условие кратного резонанса приводит к определенным особенностям микротрона:

● Во-первых, частота ускоряющего напряжения в микротроне лежит в области СВЧ. Так, большинство современных микротронов питается мощ­ными ВЧ-источниками 10-см диапазона длин волн. Есть микротроны, работающие от источников питания 3-см диапазона.

● Во-вторых, магнитная индукция должна быть небольшой, напри­мер, для микротронов 10-см диапазона она составляет около 0,1 Тл.

● В-третьих, необходимый прирост энергии при однократном прохождении резонатора оказывается очень большим — порядка 0,5 МэВ или более.

● И, наконец, кратный резонанс приводит к сокращению области устойчивого фазового движения. Это, с од­ной стороны, приводит к уменьшению захвата электронов в ре­жим ускорения, а с другой, вследствие небольших значений фазовых колебаний, обеспечивает малый разброс ускоренных электронов по энергии.

● Еще одной специфической особенностью микротрона является применение однородного магнитного поля. Допустимая неоднородность поля по радиусу составляет в различных микротронах от 0,5 до 0,01%. Таким образом, фокусировка осуществляется исключительно за счет небольшого фокусирующего действия поля ускоряющего резонатора, которое уменьшается с ростом скорости частиц. Поэтому общая длина траектории, количество орбит в микротроне и конечная энергия ограничены (последняя - значения­ми (20 – 30) МэВ).

Конструктивно микротрон состоит из электромагнита (4), ускоряю­щего резонатора (1) с ВЧ-трактом (7), источника электронов (2) и устройст­ва для вывода пучка после ускорения (3). Так как магнитная ин­дукция в рабочем пространстве невелика, сечение обратного магнитопровода (5), замыкающего магнитный поток, значительно меньше поперечного сечения полюсов. Это обеспечивает большую ком­пактность магнитной системы ускорителя. Обратный магнитопровод можно изготовить в виде четырех стоек, расположенных по углам квадратного ярма верхней части магнитопровода (см. рис. 1.4). В микротроне, так же как в других циклических ускорителях, используются электромагниты с двумя обмотками (6), рас­положенными выше и ниже рабочего объема ускорителя. Обмотки магнита микротрона, охлаждаемые проточной водой, питаются от источников постоянного напряжения.

Чтобы создать высокое напряжение в ускоряющем резонаторе микротрона, можно использовать любые мощные ВЧ-генераторы, такие, как магнетрон или клистрон 10-см диапазона. Наибольшее распространение в качестве источников питания по­лучили магнетроны мощностью около 2 МВт, обладающие высо­ким коэффициентом полезного действия (около 50%) и достаточ­но простые в эксплуатации.

Ускоряющий элемент микротрона представляет собой цилинд­рический резонатор с отверстием на оси. Он помещается в ва­куумную камеру и работает при вакууме порядка 10-4 Па. Боль­шие напряженности поля, действующие внутри резонатора (око­ло 600 кВ/см), требуют предварительной тренировки постепенным повышением мощности до номинального значения. Проводящие внутренние поверхности резонатора обрабатывают с высоким классом точности для получения хорошей добротности.

Источник электронов в современных микротронах помещается внутрь резонатора и представляет собой подогревный катод из гексаборида лантана, обладающего высокими эмиссионными свойствами при сравнительно низких температурах подогрева. Он изготавливается в виде отдельного узла и крепится на внут­ренней стенке резонатора. Место расположения его внутри резо­натора определяется последующим движением электронов под действием ВЧ-поля и заворачивающего магнитного поля.

Так как расстояние между орбитами микротрона на стороне, противоположной резонатору, достаточно велико (около 3 см), вывод частиц осуществляется через магнитный канал (шунт), экрани­рующий пучок электронов по достижении конечной энергии от основного магнитного поля. Выводится около 100% ускоренных частиц.

В настоящее время наиболее распространены микротроны с энергией ускоренных электронов до 30 МэВ, током в импульсе до 50 мА.

Микротроны используются в основном в научных исследованиях, как источники электронов, тормозного излучения, нейтронов. Несмотря на высокие параметры пучка (интенсивность, малый разброс по энергии) прикладное использование микротронов в прикладной сфере сдерживается их сравнительно высокой стоимостью и сложностью.


Бетатрон.

Бетатрон — циклический нерезонансный ускоритель электронов, в котором ускорение достигается за счет действия вихревой электродвижущей силы, образующейся вокруг магнит­ного сердечника с изменяющимся во времени магнитным потоком (рис. 1.5). Первый бетатрон на энергию 2 МэВ был построен в 1940 г. Д. Кёрстом (США). Первый бетатрон на энергию 4 МэВ в СССР был создан в Томском политехническом институту на кафедре прикладной физики в 1948 г. Воробьёвым А.А., Филипповым М.Ф. и Титовым В.Н.

В бетатроне энергия, которая приобретается электроном, двигаю­щимся по силовой линии вихревого электрического поля, определяется произведением его заряда на электродвижущую силу поля и пройденный путь. При каждом обороте электрон на­бирает энергию порядка десятка электронвольт, но число оборотов бывает близко к миллиону и суммарная энергия, полученная ча­стицей, может составлять десятки мегаэлектронвольт. Чтобы в течение времени ускорения электродвижущая сила не меняла знака, магнитное поле в сердечнике должно расти. То же самое магнитное поле обеспечивает устойчивость движения электронов в радиальном и вертикальном направлении, для этого оно умень­шается с ростом радиуса (показатель спада магнитного поля меньше единицы). Движение равновесной частицы происходит примерно по окружности (7), а другие электроны совершают колеба­ния вокруг ее траектории в вертикальном и радиальном направ­лении. Поэтому вакуумная камера (6) делается тороидальной, а ее поперечные размеры, должны быть больше соответствующих ам­плитуд колебаний. Изменяющееся во времени магнитное поле проходит через центральную часть сердечника электромагнита (1) и замыкается че­рез внешний магнитопровод (4). Оно создается двумя обмотками, расположенными на верхнем и нижнем полюсе магнита (3). Чтобы уменьшить потери мощности в магните, необходимо сердечник и его магнитопровод изготавливать из листовой трансформаторной стали. Электроны инжектируются в ускоритель из электронной пушки специальной конструкции (5). В момент инжекции на ее катод подается отрицательный высоковольтный импульс в несколько десятков киловольт. Чтобы обеспечить захват электронов в режим ускорения, импульс на инжектор необходимо подавать при опре­деленном значении магнитного поля на орбите.

Для этой цели служит схема синхронизации, сигнал от которой подается на им­пульсный модулятор пушки от датчика магнитного поля. Затем электроны, захваченные в режим ускорения, приобретают энергию под действием вихревой электродвижущей силы. Магнитное поле, удерживающее электроны внутри вакуумной камеры, формируется полюсными наконечниками (2). Для обеспечения движения электро­нов по круговой орбите необходимо, чтобы магнитная индукция на окружности, по которой движутся электроны, была вдвое мень­ше средней магнитной индукции, действующей на площади внутри орбиты. Магнитная индукция в центре из-за потерь мощности в сердечнике ограничена сверху, а магнитная индукция на орбите имеет в конце ускорения значения около 0,3—0,4 Тл.




Рис. 1.4. Схема бетатрона: 1 — магнитный сердечник; ^ 2 — полюсные наконечники;

3 — обмотки электромагнита; 4 — магнитопровод; 5 — инжектор; 6 —

вакуумная камера; 7 — пучок электронов.


В конце цикла ускорения электроны сбрасываются на мишень, помещенную внутри вакуумной камеры, или выводятся наружу через окно. В первом случае бетатрон используется как источник тормозного рентгеновского излучении, во втором – как источник электронов.

Длительность сброса электронов на мишень равна (10 – 20) мкс. Магнитное поле, созда­ваемое обмотками, может или увеличить магнитный поток внутри орбиты, или уменьшить его: в зависимости от этого мишень рас­полагают за равновесной орбитой или внутри нее. При росте потока радиус орбиты увеличивается и электроны смещаются на внешнюю мишень. Если же поток уменьшается, то электроны на­чинают двигаться по меньшему радиусу и попадают на внутрен­нюю мишень. Сброс электронов на мишень можно осуществлять в различные моменты времени ускорения, таким образом регу­лируется их конечная энергии.

Бетатроны относятся к самым простым и дешёвым ускорителям электронов. Серийные бетатроны питаются от сети переменного тока промышленной частоты, ускоряют электроны до энергии 35 МэВ, при потребляемой мощности 50 кВА, массе 4 т.

Бетатроны, разрабатываемые и применяемые сейчас, можно условно разбить на три группы:

 Стандартные, «классические» бетатроны на энергию (25 – 30) МэВ при средней мощности дозы излучения (1,66-3,33)10-2 Грс-1, получившие наибольшее распространение в начале развития техники индукционного ускорения.

 Крупные установки с высокой интенсивностью пучка (сильноточные бетатроны) на ту же энергию, но ускоряющие заряд электронов на 2-3 порядка больше. Эти ускорители используются там, где интенсивность стандартных установок недостаточна: импульсная рентгенография быстропротекающих процессов, бетатронная киносъёмка скрытых процессов, промышленная дефектоскопия очень толстых слоёв металла (сталь до 400мм толщиной) и т.д.

 Переносные малогабаритные бетатроны на энергию (3 – 6) МэВ с относительно невысокой мощностью дозы излучения, используемые для самых разнообразных целей в полевых или нестационарных условиях.

Следует отметить решающий вклад в создание разнообразных типов бетатронов и в развитие их применения в науке, промышленности, медицине и таможенном контроле сделан профессорами ТПУ (ТПИ) Ананьевым Л.М., Горбуновым В.И., Москалёвым В.А., Родимовым Б.Н., Чахловым В.Л. и другими.


^ 1.4. Ускорители на высокие энергии.


Протонный синхротрон.

Высокая стоимость циклических ускорителей связана с большим радиусом магнита. Но можно удерживать частицы на орбите с постоянным радиусом, увеличивая напряженность магнитного поля по мере увеличения их энергии. Линейный ускоритель инжектирует на эту орбиту пучок частиц сравнительно небольшой энергии. Поскольку удерживающее поле необходимо лишь в узкой области вблизи орбиты пучка, нет необходимости в магнитах, охватывающих всю площадь орбиты. Магниты расположены лишь вдоль кольцевой вакуумной камеры, что дает огромную экономию средств.

Такой подход был реализован в протонном синхротроне. Первым ускорителем подобного типа был «Космотрон» на энергию 3 ГэВ (рис. 1.6), который начал работать в Брукхейвенской национальной лаборатории в 1952 в США.





Рис.1.6. Космотрон в Брукхэйвене. Внизу -поперечное сечение ускоряющей системы.

1 – 90°-й магнит; 2 – мишень; 3 – прямолинейный участок; 4 – равновесная

орбита; 5 – инжектор; 6 – ускоряющая система; 7 – ферритовый сердечник; 8

– пучок частиц; 9 – ускоряющее напряжение.


За ним вскоре последовал «Беватрон» на энергию 6 ГэВ, построенный в Лаборатории им. Лоуренса Калифорнийского университета в Беркли (США). Сооруженный специально для обнаружения антипротона, он работал на протяжении 39 лет, продемонстрировав долговечность и надежность ускорителей частиц.

В синхротронах первого поколения, построенных в США, Великобритании, Франции и СССР, частицы двигались в однородном (вдоль орбиты) магнитном поле, фокусировка была слабой. Поэтому была велика амплитуда радиальных колебаний частиц в процессе их ускорения. Ширина вакуумных камер составляла примерно 30 см, и в этом большом объеме требовалось тщательно контролировать конфигурацию магнитного поля.

Принцип сильной фокусировки, основанный на том, что магнитная система, управляющая кольцевым движением частиц не однородна, а представляет собой чередование фокусирующих и дефокусирующих магнитов, позволил существенно снизить размах колебаний частиц в процессе ускорения и уменьшить размеры вакуумной камеры. В современных протонных синхротронах со сверхпроводящими квадрупольными магнитами, расположенными по схеме сильной фокусировки, вакуумная камера может быть меньше 10 см в поперечнике, что приводит к значительному уменьшению размеров, стоимости и потребляемой мощности фокусирующих и отклоняющих магнитов.

Первым синхротроном, основанным на этом принципе, был «Синхротрон с переменным градиентом» на энергию 30 ГэВ в Брукхейвене. Аналогичная установка была построена в лаборатории Европейской организации ядерных исследований (ЦЕРН) в Женеве. В середине 1990-х годов оба ускорителя все еще находились в эксплуатации. Апертура «Синхротрона с переменным градиентом» была примерно в 25 раз меньше, чем у «Космотрона». Потребляемая магнитом мощность при энергии 30 ГэВ примерно соответствовала мощности, потребляемой магнитом «Космотрона» при 3 ГэВ. «Синхротрон с переменным градиентом» ускорял 6∙1013 протонов в импульсе, что соответствовало самой высокой интенсивности среди установок этого класса. Фокусировка в этом ускорителе осуществлялась теми же магнитами, что и отклоняли пучок. Это достигалось приданием полюсам магнита формы, показанной на рис. 1.7.





Рис.1.7. Магнит синхротрона с переменным градиентом. а – форма полюсных

наконечников; б – магнитное поле, градиент которого таков, что на

частицы в точках В и С действуют силы, направленные к точке А, а в точках

D и Е – от точки А. Знак градиента меняется от магнита к магниту, благодаря

чему обеспечивается фокусировка и по горизонтали, и по вертикали.


В современных ускорителях для отклонения и фокусировки пучка, как правило, используются отдельные магниты.

В середине 1990-х годов самым крупным протонным синхротроном являлся «Теватрон» Национальной ускорительной лаборатории им. Э.Ферми в Батавии (США). Как подсказывает само название, «Теватрон» ускоряет сгустки протонов в кольце диаметром 2 км до энергии порядка 1 ТэВ. Ускорение протонов осуществляется целой системой ускорителей, начиная с генератора Кокрофта–Уолтона в качестве инжектора, из которого отрицательные ионы водорода с энергией 750 кэВ вводятся в линейный ускоритель на энергию 400 МэВ. Затем пучок линейного ускорителя пропускается через углеродную пленку для обдирки электронов и инжектируется в промежуточный синхротрон – бустер – диаметром 150 м. В бустере протоны совершают примерно 20 000 оборотов и приобретают энергию 8 ГэВ. Обычно бустер выполняет 12 быстро следующих друг за другом рабочих циклов, в результате которых в «Главное кольцо» – еще один протонный синхротрон с протяженностью кольца 6,3 км – инжектируется 12 сгустков протонов. «Главное кольцо», в котором протоны ускоряются до энергии 150 ГэВ, состоит из 1000 обычных магнитов с медными обмотками, отклоняющих и фокусирующих протоны. Непосредственно под «Главным кольцом» расположен состоящий из 1000 сверхпроводящих магнитов оконечный синхротрон «Теватрон». Пучок может выводиться по многим каналам на расстояние 1,5–3 км для проведения исследований во внешних экспериментальных залах. Для удержания на орбите пучков с более высокими энергиями требуются более сильные отклоняющие и фокусирующие магниты.

Предназначенные для субъядерной «микроскопии» протонные синхротроны на энергии больше 1 ТэВ требуют тысяч сверхпроводящих и фокусирующих магнитов длиной 5–15 м с апертурой шириной в несколько сантиметров, обеспечивающих исключительно высокую точность полей и стабильность их во времени. Основными факторами, сдерживающими создание протонных синхротронов на более высокие энергии, являются большая стоимость и сложность управления, связанные с их огромными размерами.


^ 1.5. Ускорители со встречными пучками.


Циклические коллайдеры.

Далеко не вся энергия ускоренной частицы идет на осуществление нужной реакции. Значительная ее часть бесполезно теряется в виде отдачи, претерпеваемой частицей мишени в силу закона сохранения импульса. Если налетающая частица имеет энергию E, а масса частицы покоящейся мишени равна m0, то полезная энергия составляет


Eп = √Еm0c2. (1.4)


Таким образом, в экспериментах с покоящейся мишенью на «Теватроне» полезная энергия составляет всего лишь Еп ~ 43 ГэВ.

Стремление использовать в исследованиях частиц как можно более высокие энергии привело к созданию в ЦЕРНе и Лаборатории им. Э.Ферми протон-антипротонных коллайдеров, а также большого числа установок в разных странах со встречными электрон-позитронными пучками. В первом протонном коллайдере соударения протонов и антипротонов с энергиями 26 ГэВ происходили в кольце с длиной окружности 1,6 км (рис. 1.8). За несколько дней удавалось накопить пучки с током до 50 А. В настоящее время коллайдером с самой высокой энергией является «Теватрон», на котором проводятся эксперименты при соударении пучка протонов, имеющих энергию 1 ТэВ, со встречным пучком антипротонов той же энергии. Для таких экспериментов необходимы антипротоны, которые можно получить, бомбардируя пучком протонов высокой энергии из «Главного кольца» металлическую мишень.





Рис. 1.8. Пересекающиеся накопительные кольца. В лобовых столкновениях

встречных пучков более полно используется энергия ускоренных частиц.

Рождающиеся в этих соударениях антипротоны накапливают в отдельном кольце при энергии 8 ГэВ. Когда накоплено достаточно много антипротонов, их инжектируют в «Главное кольцо», ускоряют до 150 ГэВ и далее инжектируют в «Теватрон». Здесь протоны и антипротоны одновременно ускоряют до полной энергии, а затем осуществляют их соударения. Суммарный импульс сталкивающихся частиц равен нулю, так что вся энергия 2Е оказывается полезной. В случае «Теватрона» она достигает почти Еп = 2 ТэВ.

Наибольшая энергия среди электрон-позитронных коллайдеров была достигнута на «Большом электрон-позитронном накопительном кольце» в ЦЕРНе, где энергия сталкивающихся пучков на первом этапе составляла 50 ГэВ на пучок, а затем была увеличена до 100 ГэВ на пучок. В ДЕЗИ сооружен коллайдер ГЕРА, в котором происходят соударения электронов с протонами.

Этот огромный выигрыш в энергии достигается ценой значительного уменьшения вероятности столкновений между частицами встречных пучков низкой плотности. Частота столкновений определяется светимостью, т.е. числом столкновений в секунду, сопровождающихся реакцией данного типа, имеющей определенное сечение. Светимость линейно зависит от энергии и тока пучка и обратно пропорциональна его радиусу. Энергию пучка коллайдера выбирают в соответствии с энергетическим масштабом исследуемых физических процессов.

Для обеспечения наибольшей светимости необходимо добиться максимально возможной плотности пучков в месте их встречи. Поэтому главной технической задачей при проектировании коллайдеров является фокусировка пучков в месте их встречи в пятно очень малых размеров и увеличение тока пучка. Для достижения нужной светимости могут потребоваться токи более 1 А.

Еще одна исключительно сложная техническая проблема связана с необходимостью обеспечивать в камере коллайдера сверхвысокий вакуум. Поскольку столкновения между частицами пучков происходят сравнительно редко, соударения с молекулами остаточного газа могут существенно ослаблять пучки, уменьшая вероятность изучаемых взаимодействий. Кроме того, рассеяние пучков на остаточном газе дает нежелательный фон в детекторе, способный замаскировать изучаемый физический процесс. Вакуум в камере коллайдера должен лежать в пределах (10–11 – 10–9) мм рт. ст. в зависимости от светимости.

При более низких энергиях можно ускорять более интенсивные пучки электронов, что дает возможность исследовать редкие распады В- и К-мезонов, обусловленные электрослабыми взаимодействиями. Ряд таких установок, иногда называемых «фабриками ароматов», сооружается в настоящее время в США, Японии и Италии. Такие установки имеют два накопительных кольца – для электронов и для позитронов, пересекающихся в одной или двух точках, – областях взаимодействия. В каждом кольце содержится много сгустков частиц при полном токе более 1 А. Энергии пучков выбираются с таким расчетом, чтобы полезная энергия соответствовала резонансу, который распадается на изучаемые короткоживущие частицы – В или К-мезоны. В основе конструкции этих установок лежат электронный синхротрон и накопительные кольца.


^ Линейные коллайдеры.

Энергии циклических электрон-позитронных коллайдеров ограничиваются интенсивным синхротронным излучением, которое испускают пучки ускоренных частиц. Этого недостатка нет у линейных коллайдеров, в которых синхротронное излучение не сказывается на процессе ускорения. Линейный коллайдер состоит их двух линейных ускорителей на высокие энергии, высокоинтенсивные пучки которых – электронный и позитронный – направлены навстречу друг другу. Пучки встречаются и соударяются только один раз, после чего отводятся в поглотители.

Первым линейным коллайдером является «Стэнфордский линейный коллайдер», использующий Стэнфордский линейный ускоритель длиной 3,2 км и работающий при энергии 50 ГэВ. В системе этого коллайдера сгустки электронов и позитронов ускоряются в одном и том же линейном ускорителе и разделяются по достижении пучками полной энергии. Затем электронные и позитронные сгустки транспортируются по отдельным дугам, форма которых напоминает трубки медицинского стетоскопа, и фокусируются до диаметра около 2 мкм в области взаимодействия.


^ 1.6. Новые технологии.


Достижение высокой светимости.

Поиски более экономичных методов ускорения привели к созданию новых ускорительных систем и высокочастотных генераторов большой мощности, работающих в диапазоне частот от 10 до 35 ГГц. Светимость электрон-позитронных коллайдеров должна быть исключительно высокой, поскольку сечение процессов убывает как квадрат энергии частиц. Соответственно этому и плотности пучков должны быть чрезвычайно высокими. В линейном коллайдере на энергию порядка 1 ТэВ размеры пучков могут достигать 10 нм, что намного меньше размеров пучка в «Стэнфордском линейном коллайдере» (2 мкм). При столь малых размерах пучков для точного согласования фокусирующих элементов необходимы очень мощные стабильные магниты со сложными электронными автоматическими регуляторами. При прохождении электронного и позитронного пучков друг через друга их электрическое взаимодействие нейтрализуется, а магнитное усиливается. В результате магнитные поля могут достигать 10 000 Тл. Такие гигантские поля способны сильно деформировать пучки и приводить к большому энергетическому разбросу вследствие генерации синхротронного излучения. Эти эффекты наряду с экономическими соображениями, связанными с сооружением все более и более протяженных машин, будут ставить предел энергии, достижимой на электронно-позитронных коллайдерах.


^ Источники синхротронного излучения (электронные накопители).

Электронные синхротроны основаны на тех же принципах, что и протонные. Однако благодаря одной важной особенности они проще в техническом отношении. Малость массы электрона позволяет инжектировать пучок при скоростях, близких к скорости света. Поэтому дальнейшее увеличение энергии не связано с заметным увеличением скорости, и электронные синхротроны могут работать при фиксированной частоте ускоряющего напряжения, если пучок инжектируется с энергией около 10 МэВ. Однако это преимущество сводится на нет другим следствием малости электронной массы. Поскольку электрон движется по круговой орбите, он движется с ускорением (центростремительным), а потому испускает фотоны – излучение, которое называется синхротронным. Мощность Р синхротронного излучения (СИ) пропорциональна величине (E/m0c2)4IR–1, где I - ток пучка, R - радиус кольца. Эта энергия, теряемая при каждом обороте электронного пучка по орбите, должна компенсироваться высокочастотным напряжением, подаваемым на ускоряющие промежутки. В рассчитанных на большие интенсивности «фабриках аромата» такие потери мощности могут достигать десятков мегаватт.

В первых электронных синхротронах СИ являлось помехой, вредным фактором, мешающим эффективно ускорять электроны до сверхвысоких энергий. Однако вскоре выяснилось, что СИ обладает уникальными качествами: высокой яркостью, поляризацией, узконапрвленностью и проч. Эти свойства позволяют на основе механизма СИ электронов создавать источники электромагнитного излучения в широком диапазоне энергии от радиоволн до жёсткого рентгена для применения в самых различных областях науки и в прикладных целях. Были созданы специальные ускорители типа электронных синхротронов, которые могут использоваться как накопители больших циркулирующих токов с постоянной высокой энергией. Такие накопители имеют два основных применения: 1) в исследованиях ядра и элементарных частиц методом встречных пучков, о чем говорилось выше, и 2) как источники синхротронного излучения, используемые в атомной физике, материаловедении, химии, биологии, медицине и т.д.
^

Средняя энергия фотонов синхротронного излучения пропорциональна


(E/m0c2)3R–1. Таким образом, электроны с энергией порядка 1 ГэВ, циркулирующие в накопителе, испускают интенсивное синхротронное излучение в ультрафиолетовом и рентгеновском диапазонах. Большая часть фотонов испускается в пределах узкого вертикального угла порядка m0c2/E. Поскольку радиус электронных пучков в современных накопителях на энергию порядка 1 ГэВ измеряется десятками микрометров, пучки испускаемого ими рентгеновского излучения характеризуются высокой яркостью, а потому могут служить мощным средством исследования структуры вещества. Излучение испускается по касательной к криволинейной траектории электронов. Следовательно, каждый отклоняющий магнит электронного накопительного кольца, когда через него проходит сгусток электронов, создает разворачивающийся «прожекторный луч» излучения. Оно выводится по длинным вакуумным каналам, касательным к основной вакуумной камере накопителя. Расположенные вдоль этих каналов щели и коллиматоры формируют узкие пучки, из которых далее с помощью монохроматоров выделяется нужный диапазон энергий рентгеновского излучения.

Первыми источниками синхротронного излучения были установки, первоначально сооруженные для решения задач физики высоких энергий. Примером может служить Стэнфордский позитрон-электронный накопитель на энергию 3 ГэВ в Стэнфордской лаборатории синхротронного излучения. На этой установке в свое время были открыты «очарованные» мезоны. Первые источники синхротронного излучения не обладали той гибкостью, которая позволяла бы им удовлетворять разнообразным нуждам сотен пользователей.

Быстрый рост потребности в синхротронном излучении с высоким потоком и большой интенсивностью пучка вызвал к жизни источники второго поколения, спроектированные с учетом потребностей всех возможных пользователей. В частности, были выбраны системы магнитов, уменьшающие эмиттанс электронного пучка. Малый эмиттанс означает меньшие размеры пучка и, следовательно, более высокую яркость источника излучения. Типичными представителями этого поколения явились накопители в Брукхейвене, служившие источниками рентгеновского излучения и излучения в вакуумной ультрафиолетовой области спектра.





Рис. 1.9. Принципиальная схема источника синхротронного излучения 2-го поколения. RF

(radio frequency) обозначает наличие ВЧ ускорительных станций в кольце бустера

и в накопи­тельном кольце.


Принцип устройства источника синхротронного излучения 2-го поколения схе­матически показано на рис.1.9. Накопительное кольцо, служащее основным источ­ником СИ, в этой установке, как правило, является третьей ступенью ускорения Вначале заряжен­ные частицы (электроны или позитроны) генерируются и разгоняются в линейном ускорителе до энергий порядка нескольких десятков МэВ и инжектируются в син­хротрон предварительного ускорения, называемый «бустером» (т.е. предускорителем) накопителя. В синхротрон-бустере электроны, многократно пролетая через проме­жутки ускорительных станций, в синхротронном режиме ускоряются до энергий по­рядка нескольких сотен МэВ или нескольких ГэВ. Затем эти ультрарелятивистские частицы по специальному отклоняющему каналу (по магнитной дорожке, называе­мой инфлектором накопительного кольца) из синхротрон-бустера инжектируются в накопительное кольцо по траектории максимально близкой к траектории равновес­ной орбиты накопителя. Ускорительные станции накопительного кольца в процессе инжекции из бустера поддерживают энергию электронов приблизительно равной их энергии в бустере и накапливают электронный ток. После накопления необходимого количества электронов, то есть достижения нужного тока пучка, инжекция прекра­щается, а энергия накопленных электронов поднимается ускорительными станциями накопителя до рабочей энергии, которая в специализированных источниках СИ, в зависимости от размера накопительного кольца, бывает от 2 до 8 ГэВ.

Накопительное кольцо по сравнению с бустерным синхротроном имеет более плавную траекторию, его конструкция предусматривает поддержание в течение дли­тельного времени и с высокой стабильностью уровня магнитных полей, парамет­ров высокочастотной ускоряющей системы, сверхвысокого вакуума и т.д., чтобы обеспечить сохранность полученных электронов и нужную стабильность параметров пучка. Обычно в процессе работы накопительного кольца в нем поддерживается вакуум порядка 10-9 - 10-10 Торр, благодаря чему электронный пучок может цир­кулировать без изменения энергии в течение десятков часов или даже нескольких дней (например, до 50 часов в большинстве современных накопительных колец). Длительное удержание пучка электронов в накопительном кольце и его сильная фокусировка в направлении орбиты сложными магнитными линзами и естественный эффект «охлаждения пучка» за счет синхротронного излучения делает пучок очень тонким. Уменьшение сечения источника излучения очень важно для экспериментов на синхротронном излучении, поскольку при сохранении силы тока в нем более тонкий источник СИ обладает более высокой яркостью.

Яркость излучения можно также увеличить, заставив пучок двигаться по синусоидальной траектории в периодической магнитной структуре, и, затем объединяя излучение, возникающее при каждом изгибе. Ондуляторы – магнитные структуры, обеспечивающие подобное движение, представляют собой ряд магнитных диполей, расположенных по прямой на оси пучка, отклоняющие пучок на небольшой угол. Яркость излучения такого ондулятора может в сотни раз превышать яркость излучения, возникающего в отклоняющих магнитах.

В середине 1980-х годов начали создаваться источники синхротронного излучения третьего поколения с большим числом таких ондуляторов. Среди первых источников третьего поколения можно отметить «Усовершенствованный источник света» с энергией 1,5 ГэВ в Беркли, генерирующий мягкое рентгеновское излучение, а также «Усовершенствованный источник фотонов» с энергией 6 ГэВ в Аргоннской национальной лаборатории (США) и синхротрон на энергию 6 ГэВ в Европейском центре синхротронного излучения в Гренобле (Франция), которые используются как источники жесткого рентгеновского излучения. После успешного сооружения этих установок был создан ряд источников синхротронного излучения и в других местах.

Новый шаг в направлении большей яркости в диапазоне от инфракрасного до жесткого рентгеновского излучения связан с использованием в системе отклоняющих магнитов гораздо более коротких сверхпроводящих магнитных диполей с полем в несколько тесла. Такой подход реализуется в новом источнике синхротронного излучения, создаваемом в институте П. Шеррера в Швейцарии, и при модернизации источника в Беркли.

Применение синхротронного излучения в научных исследованиях получило большой размах и продолжает расширяться. Исключительная яркость таких пучков рентгеновского излучения позволяет создать новое поколение рентгеновских микроскопов для изучения биологических систем в их нормальной водной среде. Открывается возможность быстрого анализа структуры вирусов и белков для разработки новых фармацевтических препаратов с узкой направленностью действия на болезнетворные факторы и минимальными побочными эффектами. Яркие пучки рентгеновского излучения могут служить мощными микрозондами для выявления самых ничтожных количеств примесей и загрязнений. Они дают возможность очень быстро анализировать экологические пробы при исследовании путей загрязнения окружающей среды. Их можно также использовать для оценки степени чистоты больших кремниевых пластин перед дорогостоящим процессом изготовления очень сложных интегральных схем, и они открывают новые перспективы для метода литографии, позволяя в принципе создавать интегральные схемы с элементами меньше 100 нм.





    1. ^ Рентгеновские трубки.



Рентгеновские трубки (РТ) - это устройства, предназначенные для генерации характеристического рентгеновского и тормозного излучения электронами, ускоренными обычно до энергии от десятка до сотен кэВ. Они представляют собой специфический тип электростатических ускорителей электронов и выделяются в самостоятельный класс источников излучения. РТ чрезвычайно широко используются во всех областях деятельности: медицине, промышленности, науки, техники и т.д. Отсюда многообразие их параметров, конструкций и способов применения. Рассмотрим основные понятия, связанные с использованием РТ.


История создания рентгеновских трубок начинается с открытия рентгеновского излучения. Рентгеновское излучение было открыто немецким физиком В. Рентгеном в 1895 г. Проводя эксперименты с катодными лучами (потоками электронов в разрядных трубках), он заметил, что расположенный вблизи вакуумной трубки экран, покрытый кристаллическим цианоплатинитом бария, ярко светится, хотя сама трубка закрыта черным картоном. Далее Рентген установил, что проникающая способность обнаруженных им неизвестных лучей, которые он назвал Х-лучами, зависит от состава поглощающего материала. Он получил также изображение костей собственной руки, поместив ее между разрядной трубкой с катодными лучами и экраном, впервые продемонстрировав таким образом возможность медицинского применения X-лучей. Открытие Рентгена было удостоено Нобелевской премии в 1901г., а разрядные вакуумные трубки получили название «Рентгеновских».

За открытием Рентгена последовали эксперименты других исследователей, обнаруживших много новых свойств и возможностей применения этого излучения. Большой вклад внесли У. Кулидж, который в 1913 изобрел высоковакуумную рентгеновскую трубку с подогретым катодом; Г. Мозли, установивший в 1913 зависимость между длиной волны излучения и атомным номером элемента; Г. и Л. Брэгги, получившие в 1915 Нобелевскую премию за разработку основ рентгеноструктурного анализа.

Рентгеновское излучение возникает при взаимодействии электронов, движущихся с большими скоростями, с веществом. Когда электроны соударяются с атомами какого-либо вещества, они быстро теряют свою кинетическую энергию. При этом большая ее часть переходит в тепло, а небольшая доля, обычно менее 1%, преобразуется в энергию рентгеновского излучения.

Рентгеновские фотоны различаются своей энергией, обратно пропорциональной их длине волны. При обычном способе получения рентгеновского излучения получают широкий диапазон длин волн, который называют рентгеновским спектром. В спектре присутствуют ярко выраженные компоненты, как это показано на рис. 1.10. Широкий «континуум» называют непрерывным спектром или белым излучением. Налагающиеся на него острые пики называются характеристическими рентгеновскими линиями испускания. Хотя весь спектр есть результат столкновений электронов с веществом, механизмы возникновения его широкой части и линий разные. Вещество состоит из большого числа атомов, каждый из которых имеет ядро, окруженное электронными оболочками, причем каждый электрон в оболочке атома данного элемента занимает некоторый дискретный уровень энергии. Обычно эти оболочки, или энергетические уровни, обозначают символами K, L, M и т.д., начиная от ближайшей к ядру оболочки. Когда налетающий электрон, обладающий достаточно большой энергией, соударяется с одним из связанных с атомом электронов, он выбивает этот электрон с его оболочки. Опустевшее место занимает другой электрон с оболочки, которой соответствует большая энергия. Этот последний отдает избыток энергии, испуская рентгеновский фотон. Поскольку электроны оболочек имеют дискретные значения энергии, возникающие рентгеновские фотоны тоже обладают дискретным спектром. Этому соответствуют острые пики для определенных длин волн, конкретные значения которых зависят от элемента-мишени. Характеристические линии образуют K-, L- и M-серии, в зависимости от того, с какой оболочки (K, L или M) был удален электрон. Соотношение между длиной волны рентгеновского излучения и атомным номером называется законом Мозли (рис. 1.11).






Рис. 1.10. Обычный рентгеновский спектр состоит из непрерывного спектра

(континуума) и характеристических линий (острые пики). Линии Кα и

Кβ возникают вследствие взаимодействий ускоренных электронов с

электронами внутренней К-оболочки.

Если электрон наталкивается на относительно тяжелое ядро, то он тормозится, а его кинетическая энергия выделяется в виде рентгеновского фотона примерно той же энергии. Если же он пролетит мимо ядра, то потеряет лишь часть своей энергии, а остальную будет передавать попадающимся на его пути другим атомам. Каждый акт потери энергии ведет к излучению фотона с какой-то энергией. Возникает непрерывный рентгеновский спектр, верхняя граница которого соответствует энергии самого быстрого электрона. Таков механизм образования непрерывного спектра, а максимальная энергия (или минимальная длина волны), фиксирующая границу непрерывного спектра, пропорциональна ускоряющему напряжению, которым определяется скорость налетающих электронов.

Спектральные линии характеризуют материал бомбардируемой мишени, а непрерывный спектр определяется энергией электронного пучка и практически не зависит от материала мишени.

Рентгеновское излучение можно получать не только электронной бомбардировкой, но и облучением мишени рентгеновским же излучением от другого источника. В этом случае, однако, бóльшая часть энергии падающего пучка переходит в характеристический рентгеновский спектр и очень малая ее доля приходится на непрерывный. Очевидно, что пучок падающего рентгеновского излучения должен содержать фотоны, энергия которых достаточна для возбуждения характеристических линий бомбардируемого элемента. Высокий процент энергии, приходящейся на характеристический спектр, делает такой способ возбуждения рентгеновского излучения удобным для научных исследований






Рис. 1.11. Зависимость длины волны характеристического рентгеновского

излучения, от атомного номера химического элемента.


Чтобы получать рентгеновское излучение за счет взаимодействия электронов с веществом, нужно иметь источник электронов, средства их ускорения до больших скоростей и мишень, способную выдерживать электронную бомбардировку и давать рентгеновское излучение нужной интенсивности. Устройство, в котором все это есть, называется рентгеновской трубкой (РТ). Ранние исследователи пользовались трубками, вакуум в которых был не очень высоким. Атомы остаточного газа при подаче на электроды трубки напряжения ионизируются. Положительные ионы движутся к катоду и выбивают из него электроны, а они, в свою очередь, движутся к аноду и, бомбардируя его, создают поток рентгеновских фотонов.

В современной РТ, разработанной Кулиджем (рис.1.12), источником электронов является вольфрамовый катод, нагреваемый до высокой температуры. Электроны ускоряются до больших скоростей высоким напряжением между анодом и катодом. Поскольку электроны должны достичь анода без столкновений с атомами, необходим очень высокий вакуум, для чего нужно хорошо откачать трубку. Этим также снижаются вероятность ионизации оставшихся атомов газа и обусловленные ею побочные токи. Электроны фокусируются на аноде с помощью электрода особой формы, окружающего катод. Этот электрод называется фокусирующим и вместе с катодом образует «электронный прожектор» трубки. Подвергаемый электронной бомбардировке анод должен быть изготовлен из тугоплавкого материала, поскольку большая часть кинетической энергии бомбардирующих электронов превращается в тепло. Кроме того, желательно, чтобы анод был из материала с большим атомным номером, т.к. выход рентгеновского излучения растет с увеличением атомного номера. В качестве материала анода чаще всего выбирается вольфрам, атомный номер которого равен 74. Конструкция рентгеновских трубок может быть разной в зависимости от условий применения и предъявляемых требований. Плотность энергии, рассеивающейся в аноде рентгеновской трубки, так велика, что он может расплавиться в течении минуты, если тепло не отводить. Поэтому анод обычно интенсивно охлаждают проточной водой, а тонкое зеркало анода (4) располагают на массивном основании (8), изготавливаемом из металла с высокой теплопроводностью (медь, серебро).





Рис.1.12. РТ Кулиджа. 1– электронный пучок; 2 – катод с фокусирующим

электродом; 3 – стеклянная оболочка; 4 – вольфрамовый анод; 5 – нить накала катода; 6 – облучаемая площадь; 7 – эффективное фокальное пятно; 8 – медная подложка анода; 9 – выходное окно; 10 – рассеянное рентгеновское излучение.

Для повышения мощности и увеличения интенсивности излучения изготавливают разборные РТ с вращающимся анодом. В таких трубках анод изготавливается в виде массивного полого цилиндра, который при работе трубки вращается со скоростью до 20 тыс. оборотов в минуту. В этом режиме под электронный пучок всё время подставляется новый участок анода и тепловой поток распределяется по большей поверхности. Одновременно анод трубки охлаждается изнутри проточной водой. Таким образом удаётся поднять мощность трубки до 20 кВт и повысить интенсивность её излучения на несколько порядков.

Типичные характеристики РТ: предельно допустимое ускоряющее напряжение - (1 – 500) кВ, электронный ток - 0,01 мА – 1 А, удельная мощность рассеиваемая анодом - (10 - 104) Вт/мм2, общая потребляемая мощность - до 60 кВт, размеры фокуса - 1 мкм - 10 мм, КПД составляет - (0,1 – 3)%.


^ СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


  1. Капица С. П. Мелехин В. Н. Микротрон. М., Наука, 1964.

2. Комар Е.Г. Основы ускорительной техники. М., Атомиздат, 1975.

3. Андреев А. М. и др. В кн.: Ускорители. Под ред. О. А. Вальднера. Вып.15. М.,

Атомиздат, 1976, с. 24.

4. Москалёв Л.М. Бетатроны.М., Энергоиздат, 1981.

5. Ананьев Л.М., Воробьёв А.А. и Горбунов В.И. Индукционный ускоритель

электронов 0 бетатрон. М.,Госатомиздат, 1961 г.

6. Абрамов А.И., Казанский Ю.А., Матусевич Е.,С. Основы экспериментальных

методов ядерной физики. М., Атомиздат, 1977.

7. Иванов С. А. Рентгеновские трубки технического назначения. Л.,

Энергоатомиздат, 1989.

8. Лебедев А.Н., Шальнов А.В. Основы физики и техники ускорителей. М.,

Энергоиздат, 991.

9. ФетисовГ.В. Синхротронное излучение. М. Физматлит, 2007.

10. http://www.booksite.ru/fulltext/1/001/008/114/616.htm.











Скачать 427.44 Kb.
оставить комментарий
Дата29.09.2011
Размер427.44 Kb.
ТипДокументы, Образовательные материалы
Добавить документ в свой блог или на сайт

отлично
  2
Ваша оценка:
Разместите кнопку на своём сайте или блоге:
rudocs.exdat.com

Загрузка...
База данных защищена авторским правом ©exdat 2000-2017
При копировании материала укажите ссылку
обратиться к администрации
Анализ
Справочники
Сценарии
Рефераты
Курсовые работы
Авторефераты
Программы
Методички
Документы
Понятия

опубликовать
Загрузка...
Документы

Рейтинг@Mail.ru
наверх