Изучение электростатического поля Методические указания к лабораторной работе №10 по электромагнетизму Иваново 2007 icon

Изучение электростатического поля Методические указания к лабораторной работе №10 по электромагнетизму Иваново 2007


Смотрите также:
План Работа сил электростатического поля...
Методические указания к лабораторной работе 3 изучение потенциометрического...
Методические указания к выполнению лабораторной работы №21 по физике для студентов всех...
Методические указания к лабораторной работе по курсу “Физические основы электроники” для...
Моделирование защитного зануления электрооборудования Методические указания к лабораторной...
Оценка эффективности действия защитного заземления методические указания к лабораторной работе...
Методические указания к лабораторной работе 4 изучение аспирационного психрометра для студентов...
Методические указания к лабораторной работе №22 изучение вынужденных колебаний и явления...
Методические указания к лабораторной работе 8 моделирование...
Методические указания к выполнению лабораторной работы по дисциплине...
Методические указания к лабораторной работе Томск 2008...
Методические указания к лабораторной работе алгоритм Джонсона по курсу «теория информационныx...



Загрузка...
скачать
Федеральное агентство по образованию

Государственное образовательное учреждение

высшего профессионального образования

«Ивановский государственный энергетический университет

имени В.И. Ленина»

Кафедра физики


Изучение электростатического поля



Методические указания к лабораторной работе № 2.10
по электромагнетизму


Иваново 2007

Составители: И.А. КРЫЛОВ,

Е.Я. ПОДТЯЖКИН,

Г.А. ШМЕЛЕВА

Редактор В.Х. КОСТЮК


Лабораторная работа № 2.10 «Изучение электростатического поля» является частью лабораторного практикума по электромагнетизму.

Методические указания предназначены для самостоятельного выполнения студентами лабораторной работы. Они могут быть использованы как дополнение к основной учебной литературе по физике или в качестве самостоятельного методического пособия при изучении данной темы.

Утверждено цикловой методической комиссией ИФФ.

Рецензенты:

кафедра физики ГОУВПО «Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина»;

д-р техн. наук, профессор В.К.Семенов (каф. АЭС ИГЭУ)


^ Изучение электростатического поля


Методические указания к лабораторной работе 2.10

по электромагнетизму

Составители: Крылов Игорь Александрович

Подтяжкин Евгений Яковлевич

Шмелева Галина Александровна


Редактор Н.Б.Михалева


Лицензия ИД № 05285 от 4июля 2001 года


Подписано в печать Формат 60х841/16

Печать плоская. Усл.печ.л. Тираж 150 экз. Заказ


ГОУВПО «Ивановский государственный энергетический

университет им. Ленина»

153003, г. Иваново, ул. Рабфаковская, 34


Содержание


Цель работы ………………………………………………………………...…4
Приборы и принадлежности…………………………………………………..4
I. Теоретическая часть

  1. Напряженность электрического поля……………………………….....5

  2. Потенциал электростатического поля…………………………………8

  3. Связь напряженности с потенциалом в электростатическом поле……………………………………………………………………...12

II. Экспериментальная часть

1. Описание экспериментальной установки……………………………..14

  1. Подготовка к работе на экспериментальной установке……………..14

Задание 1.

Экспериментальное нахождение эквипотенциальных линий……….16

Задание 2.

Приближенное построение линий напряженности на картине электростатического поля между малым круглым и плоским электродами……………………………………………………………..17

Задание 3.

Определение некоторых физических величин по полученной картине неоднородного электростатического поля……………………………18

Контрольные вопросы………………………………………………………...19

Библиографический список…………………………………………………..20


^

ЦЕЛЬ РАБОТЫ




Знакомство с методом моделирования электростатических полей. Экспериментальное нахождение эквипотенциальных линий для полей, созданных электродами различной формы. Построение линий напряженности электростатического поля по экспериментально найденным эквипотенциальным линиям. Определение характеристик электростатического поля по полученной картине.


^ ПРИБОРЫ И ПРИНАДЛЕЖНОСТИ



  1. Гальваническая ванна с координатной сеткой, содержащая тонкий слой воды;

  2. Набор металлических электродов различной формы;

  3. Зонд;

  4. Вольтметр постоянного тока;

  5. Гальванометр;

  6. Потенциометр;

  7. Источник постоянного тока.



^

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ




1. Напряженность электрического поля


.

Для удобства описания единое электромагнитное поле представляют в виде двух составляющих – электрического поля и магнитного поля. Отметим отличительные особенности этих полей: сила, действующая со стороны электрического поля на заряд, не зависит от скорости заряда, а сила, действующая со стороны магнитного поля на заряд, зависит от скорости заряда.

Электрическое поле не только оказывает силовое воздействие на заряды, но и создается ими. Причем электрическое поле создается как неподвижными, так и движущимися зарядами. Электрическое поле, создаваемое неподвижными зарядами, не зависящими от времени, называется электростатическим.

Поскольку электрическое поле, создаваемое одним зарядом, действует на другой заряд, постольку поле передает действие одного заряда на другой.

Закон Кулона является одним из основных законов электростатики. Он определяет силу взаимодействия между двумя точечными зарядами.

^ Точечным зарядом называется заряженное тело, размеры которого малы по сравнению с расстояниями до других заряженных тел, с которыми оно взаимодействует. Иными словами точечный заряд – это заряженная материальная точка.




^ Закон Кулона . (1)

1. Сила взаимодействия F двух точечных неподвижных зарядов в вакууме пропорциональна величинам зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния r между ними (рис. 1).

2. Направлена эта сила по прямой, соединяющей заряды, т.е. является центральной. Она является силой отталкивания для одноименных зарядов и притяжения для разноименных.

3. По третьему закону Ньютона .

4. Коэффициент пропорциональности ,

где электрическая постоянная.

О величине электрического поля в данной точке можно судить по величине силы, действующей на пробный точечный положительный заряд qпр, помещенный в эту точку.

Исследуем указанным способом поле, созданное неподвижным точечным зарядом q (рис. 2).





Согласно закону Кулона, на заряд qпр, помещенный в точку А, определяемую относительно заряда q радиус-вектором , действует сила


, (2)


где – единичный вектор, направленный по вектору .

Сила зависит не только от самого поля, которое, очевидно, определяется q и , но и от инструмента исследования – пробного заряда qпр. Однако отношение зависит лишь от q и , и его удобно принять в качестве величины, характеризующей поле.

Эта величина называется напряженностью электрического поля и является его силовой характеристикой:


. (3)


Напряженность электрического поля есть физическая величина, численно равная модулю силы, с которой электрическое поле действует на единичный точечный положительный заряд (qпр=+1), помещенный в данную точку поля. Направление вектора совпадает с направлением силы , действующей на этот положительный заряд.

Из формул (3) и (2) следует, что напряженность поля точечного заряда q пропорциональна величине этого заряда и обратно пропорциональна квадрату расстояния r от заряда до данной точки поля:


. (4)


Вектор направлен вдоль прямой, проходящей через заряд q и данную точку поля следующим образом:

а) от заряда q, если он положителен (рис. 3,а);

б) к заряду q, если он отрицателен (рис. 3,б).





Напряженность Е измеряется в вольтах на метр: В/м.

Очевидно, что на всякий точечный заряд q, помещенный в точку поля с напряженностью , будет действовать сила


. (5)


Электрическое поле удобно представлять графически с помощью линий напряженности (силовых линий). На рис. 4 таким образом показано поле системы, состоящей из двух разноименных, но одинаковых по величине точечных зарядов.




^ Линии напряженности чертятся по определенным правилам:

1. Касательная к линии в каждой точке должна совпадать с направлением вектора в этой точке, при этом линиям приписывается направление, совпадающее с направлением вектора .

2. Густота линий выбирается так, чтобы количество линий, пронизывающих единицу площади поверхности, перпендикулярной к линиям, было численно равно модулю в данном месте.

Например, по рис. 4 легко обнаружить, что такую единичную площадку, расположенную около заряда, пересечет линий больше, чем ту же площадку, расположенную посередине расстояния между зарядами. Следовательно, величина непосредственно около зарядов больше, чем в области между ними (Е1>E2).

Линии поля уединенного точечного заряда представляют собой




радиальные прямые. Они начинаются на заряде и уходят в бесконечность, если заряд положителен, или приходят из бесконечности и заканчиваются на заряде, если он отрицателен (рис. 5).

Вообще, линии любых электростатических полей (любой системы неподвижных зарядов) обладают общим свойством: они могут начинаться или заканчиваться только на зарядах.

Электрическое поле, в котором вектор напряженности в любой точке одинаков по величине и по направлению, называется однородным. В соответствии с вышеизложенным оно изображается параллельными равноотстоящими друг от друга линиями, направление которых совпадает с направлением вектора . В практике такое поле обычно создается между двумя равномерно и разноименно заряженными параллельными пластинами, если расстояние между ними много меньше их размеров.


2. Потенциал электростатического поля


Найдем работу, совершаемую силой электростатического поля, созданного точечным зарядом q, по перемещению пробного заряда qпр из точки 1 в точку 2. Положение этих точек относительно заряда q определяется радиус-векторами , а положение заряда qпр – радиус-вектором (рис.6).

На основании формул (5) и (4) в любой точке траектории на заряд qпр действует сила


, (6)


где – напряженность поля заряда q в месте нахождения заряда qпр.

Работа этой силы при элементарном перемещении зарядов qпр


, (7)


где , а работа по перемещению заряда qпр. из точки 1 в точку 2


. (8)


Из формулы (8) вытекает, что работа силы по перемещению заряда qпр из одной точки электростатического поля в другую не зависит от формы пути, а зависит от координат начального и конечного положений заряда qпр. Следовательно, электростатическое поле точечного заряда является потенциальным, а электростатические силы – консервативными.






Рис. 6. Перемещение пробного заряда qпр в электростатическом

поле заряда q из точки 1 в точку 2



К такому же выводу мы придем, если будем рассматривать электростатическое поле, созданное не одним зарядом, а системой зарядов.

Из закона сохранения энергии следует, что работа по перемещению заряда qпр в электростатическом поле совершается за счет уменьшения потенциальной энергии WP этого заряда в поле:


A = WP1 – WP2. (9)


Зная величину WP в разных точках поля, по формуле (9) удобно определять работу, которую совершат силы поля по перемещению заряда qпр из одной точки в другую. Следовательно, для электростатического поля можно ввести понятие энергетической характеристики аналогично тому, как была введена его силовая характеристика – напряженность . Для этого используют отношение , которое уже не зависит от qпр, а определяется только зарядом, создающим поле, и положением точки. Это отношение называется потенциалом:


. (10)

Потенциал j электростатического поля есть физическая величина, численно равная потенциальной энергии, которой обладает точечный единичный положительный заряд, помещенный в данную точку поля..

Единицей потенциала является вольт (В):


.


На основании (9) и (10) можно записать формулу для работы, совершаемой силами электростатического поля по перемещению точечного заряда q из точки поля с потенциалом j1 в точку с потенциалом j2:


A = q(j1 - j2) . (11)


Из выражения (11) вытекает физический смысл разности потенциалов:

разность потенциалов j1 - j2 между двумя точками электростатического поля численно равна работе, которую совершают силы поля по перемещению точечного единичного положительного заряда из одной точки в другую.

На основании (5), (8) и (11) можно записать



или

, (12)

где a – угол между вектором и вектором .

Формула (12) устанавливает связь разности потенциалов j1 – j2 между двумя точками электростатического поля с напряженностью этого поля. Соотношение (12) справедливо не только для конечных перемещений, но и для бесконечно малых . Если точки 1 и 2 расположены бесконечно близко друг к другу, то убыль потенциала будет равна его дифференциалу со знаком минус, а в правой части (12) останется лишь подынтегральное выражение


. (13)

Потенциал, как и потенциальная энергия, определяется с точностью до произвольной постоянной С. В теории эту постоянную выбирают так, чтобы потенциал точки был равен нулю при бесконечном удалении ее от заряда, создающего поле (j¥=0). Это означает, что С=0.

Следовательно,


. (14)


Выражение (14) позволяет дать еще одно определение потенциала, чаще используемое при решении задач: потенциал j электростатического поля численно равен работе, которую совершает поле над единичным положительным зарядом при удалении его из данной точки на бесконечность.

Эквипотенциальной называется поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал. С помощью этих поверхностей можно графически изображать электростатические поля.

Выясним, как ориентированы эквипотенциальные поверхности по отношению к линиям напряженности, с помощью которых также графически изображаются электростатические поля. Для этого воспользуемся связью (13) разности потенциалов (-dj) между двумя точками одной эквипотенциальной поверхности, находящимися на расстоянии dl друг от друга, с напряженностью в этом месте:


-dj = E×dl×cosa = 0.


Равенство E×dl×cosa = 0 будет выполняться только в том случае, если угол a между вектором и эквипотенциальной поверхностью будет прямым . Следовательно, вектор всегда перпендикулярен к эквипотенциальным поверхностям и линии напря-женности всегда перпендику-лярны к ним. Именно так проведены эквипотенциальные поверхности электростатичес-кого поля точечного заряда (рис. 7).

Обычно эквипотенциаль-ные поверхности проводят так, чтобы разности потенциалов между любыми соседними поверхностями были одинако-выми. Тогда по густоте экви-потенциальных поверхностей можно судить о величине напряженности в разных точках: там, где эти поверхности гуще, напряженность Е больше (рис. 7).


3. Связь напряженности с потенциалом

в электростатическом поле


В разделе 2 получены формулы (12) и (14), позволяющие по напряженности находить разность потенциалов или потенциалы j для точек электростатического поля. Теперь найдем обратную зависимость, позволяющую определять напряженность поля по его потенциалу j(x,y,z).

Рассмотрим неоднородное электростатическое поле, образованное, например, отрицательным точечным зарядом -q и проводящей плоскостью с зарядом +q (рис. 8).

В произвольной точке А с помощью единичного вектора зададим направление, перпендикулярное к эквипотенциальной поверхности и касательное линии напряженности. Вектор направлен в сторону возрастания потенциала j, т.е. противоположно вектору . Перепишем выражение (13) для случая элементарного перемещения вдоль линии напряженности в направлении вектора , учитывая, что при этом dj>0, а :


. (15)


Из (15) вытекает


(16)


или в векторном виде


. (17)


Вектор называется градиентом потенциала j, поэтому выражение (17) обычно записывается в виде


. (18)


^ Градиент потенциала есть вектор, направленный в сторону максимально быстрого возрастания потенциала j(x,y,z). Это направление указывается единичным вектором . Модуль градиента показывает быстроту изменения потенциала в этом направлении.

Знак минус в (17) и (18) говорит о том, что вектор и вектор gradj направлены в противоположные стороны: вектор – в сторону максимально быстрого убывания потенциала j вдоль силовой линии, а вектор gradj – в сторону максимально быстрого увеличения потенциала (рис. 8).

Правую часть формулы (18) можно записать через составляющие вектора gradj:


, (19)


где .




На рис. 9 изображено однородное электростатическое поле, образованное однородно и разноименно заряженными параллельными плоскостями, во всех точках которого напряженность одинакова.

Для однородного поля связь (16) записывается проще:


. (20)


Формула (20) показывает, что модуль вектора напряженности равен падению потенциала на единицу длины вдоль


линии напряженности. Это выражение делает понятной название единицы напряженности – .


^ II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ


1. Описание экспериментальной установки


Из-за трудности эксперимента при изучении электростатических полей между заряженными электродами, расположенными в вакууме, с помощью сложных пламенных зондов и сложной электростатической аппаратуры изучение этих полей заменяют более простым и удобным изучением их моделей. В этих моделях электростатические поля заменяют электрическими полями постоянных токов между теми же электродами, что и при изучении электростатических полей, но помещенных в слабо проводящую среду. При этом между электродами течет электрический ток. Если сила тока будет малой из-за слабой проводимости среды, а потенциалы электродов будут поддерживаться постоянными во времени с помощью источника питания, то конфигурация поля между электродами в модели будет совпадать с конфигурацией электростатического поля между этими же электродами, если бы они были заряженными и находились в вакууме.

Определение потенциалов в различных точках электрического поля осуществляется с помощью простейшего зонда, представляющего собой тонкий металлический стержень с диэлектрической рукояткой. На рис 10 изображена схема относительно простой экспериментальной установки для изучения модели электростатического поля, которая используется в данной лабораторной работе.


2. Подготовка к работе на экспериментальной установке


  1. Собрать схему, показанную на рис. 10

  2. Убедиться в том, что все дно гальванической ванны покрыто тонким

слоем воды примерно одинаковой толщины в 3 – 5 мм.

  1. Установить электроды на дне ванны. Для этого:

а) центр малого круглого электрода расположить точно на средней линии координатной сетки, идущей от электрода к электроду. Эта линия отстоит на одинаковых расстояниях в 12 клеток сверху и снизу от краев координатной сетки. При этом левый край круглого электрода (рис. 10) должен отстоять на расстоянии 2 клеток от левого края координатной сетки;

б) плоский электрод расположить на расстоянии 2 клеток от правого края координатной сетки, средняя линия которой должна проходить через середину этого электрода.

  1. Принять все меры к тому, чтобы во время замеров установленные в

начале работы электроды не перемещались по дну гальванической ванны!




  1. На листе миллиметровой бумаги карандашом воспроизвести коор-

динатную сетку дна гальванической ванны и изобразить на ней электроды. На этом листе карандашом будут отмечаться точки, принадлежащие эквипотенциальным линиям. Для удобства нанесения данных точек выделить пунктиром среднюю линию координатной сетки ванны.


Задание 1

Экспериментальное нахождение

эквипотенциальных линий



  1. Приглашается лаборант или преподаватель для проверки правиль-

ности сборки схемы экспериментальной установки и для проверки ее работоспособности.

  1. После получения разрешения на проведение эксперимента с по-

мощью движка потенциометра 9 и вольтметра 8 (рис. 10) задается значение потенциала φ1=1 В первой эквипотенциальной линии (потенциал отсчитывается от отрицательного электрода).

  1. С помощью зонда 6 и гальванометра 7 находится точка на средней

линии гальванической ванны, принадлежащая этой эквипотенциальной линии.

  1. Точка, принадлежащая эквипотенциальной линии определяется сле-

дующим образом. Держа зонд вертикально, касаются его острием воды, немного погружая его в воду в предполагаемом месте пересечения эквипотенциальной линии и средней линии ванны. Если при этом стрелка гальванометра зашкаливается, то это означает, что острие зонда находится далеко от эквипотенциальной линии.

Тогда быстрыми касаниями воды острием зонда в окрестностях выбранного места вдоль средней линии добиваются, чтобы стрелка гальванометра не выходила за пределы его шкалы. Затем, не вынимая острие зонда из воды, передвигают его вдоль средней линии гальванической ванны до тех пор, пока стрелка гальванометра не встанет на нуль. Это означает, что на средней линии ванны зондом найдена точка, принадлежащая эквипотенциальной линии (φ1=1 В).

  1. По координатной сетке ванны определяются координаты этой точки,

которая изображается карандашом в виде маленького ясно различимого кружочка на плане дна ванны, вычерченном на миллиметровой бумаге.

  1. Не вынимая острия зонда из воды, двигают его вверх от средней ли-

нии координатной сетки ванны на расстояние 5 клеток, не давая при этом стрелке гальванометра уходить от нуля. Таким способом находят вторую точку этой эквипотенциальной линии с φ1=1 В.

  1. Поднимаясь вверх аналогичным образом еще на 5 клеток находят

третью точку этой же эквипотенциальной линии.

  1. Затем, не вынимая острия зонда из воды, аналогично находят еще

две точки (через 5 клеток) ниже средней линии координатной сетки ванны.

  1. Всего на миллиметровой бумаге изображаются 5 точек, потенциалы

которых равны 1 В. Все они принадлежат одной и той же эквипотенциальной линии с φ1=1 В. По этим точкам проводят плавную эквипотенциальную линию. При этом некоторые экспериментальные точки могут не лежать на эквипотенциальной линии, а находиться рядом с ней, но по обе стороны линии. Нанесенную на план эквипотенциальную линию подписывают сверху «1 В».

  1. Далее с помощью потенциометра 9 и вольтметра 8 (рис. 10) задается

значение потенциала φ2=2 В второй эквипотенциальной линий. Точки этой линии отыскиваются точно так же, как и точки первой эквипотенциальной линии с φ1.

  1. Подобным образом строятся эквипотенциальные линии для φ3=3 В;

Φ4=4 В; φ5=5 В; φ6=6 В. Так как эквипотенциальные линии с φ5=5 В и с φ6=6 В имеют вид дуг с относительно малым радиусом кривизны, то крайние точки этих эквипотенциальных линий удобно расположить на продолжении вертикального диаметра малого круглого электрода.

  1. Таким образом, на плане дна гальванической ванны, вычерченном

на миллиметровой бумаге, получается картина неоднородного электростатического поля, полученная с помощью экспериментально найденных эквипотенциальных линий.


ВНИМАНИЕ!


По указанию преподавателя аналогичным образом можно получить графическое изображение полей для других пар электродов, например для двух плоских электродов.


Задание 2

Приближенное построение линий напряженности на картине электростатического поля между малым круглым и плоским электродами



  1. На картине поля, полученной с помощью экспериментально найден-

ных эквипотенциалей, вычерчиваются линии напряженности. Для этого используется перпендикулярность линий напряженности и эквипотенциальных линий в месте их пересечения.

  1. Чертить линии напряженности начинают с круглого электрода, по-

верхность которого также является эквипотенциальной. Для этого на той части круглого электрода, которая обращена к плоскому электроду, карандашом выделяют дугу, равную четверти длины окружности электрода. Эту дугу выделяют так, чтобы обе ее половины были расположены симметрично относительно средней линии координатной сетки. (Углы между средней линией и радиусами электрода, проведенными из его центра в крайние точки дуги, были равны 45º.)

  1. Точка пересечения средней линии координатной сетки с дугой на

круглом электроде является первой точкой, из которой проводится линия напряженности от круглого до плоского электродов. Эта линия будет совпадать со средней линией. На всех линиях напряженности указывается их направление.

  1. Две другие линии напряженности строятся из крайних точек выде-

ленной на круглом электроде дуги. Чертятся эти линии так, чтобы они пересекали все эквипотенциальные линии под прямым углом, включая линию плоского электрода.

  1. Любая половина дуги на электроде между крайней точкой и точкой

пересечения круглого электрода со средней линией делится следующей точкой на две равные части. Из этой точки проводится четвертая линия напряженности до плоского электрода.

  1. Точно так же, но с другой стороны средней линии строится послед-

няя, пятая линия напряженности.

  1. В результате с помощью линий напряженности получается второе

графическое изображение электростатического поля между малым круглым и плоским электродами.


Задание3

Определение некоторых физических величин по полученной картине неоднородного электростатического поля



  1. На картине поля укажите место, в котором величина напряженности

поля наибольшая. Ответ обосновать.

  1. На одной из изогнутых линий напряженности качественно изобрази-

те векторы и grad φ в трех точках:

а) около круглого электрода;

б) около плоского электрода;

в) в средней точке между электродами.

  1. В произвольной точке области однородного поля (около плоского

электрода) полученной картины найдите направление вектора и вычислите его модуль в В/м (необходимые расстояния взять с картины поля).

  1. В этой же точке найдите направление и модуль (в Н) силы ,

действующий на помещенный в точку отрицательный точечный заряд

q = - 10-5 Кл.

  1. Найдите работы А12, совершаемые электростатическим полем, по

перемещению точечного заряда q = + 10-6 Кл по т рем разным произвольным путям из произвольной точки 1 на эквипотенциальной линии с φ = 5 В в про-извольную точку 2 на эквипотенциальной линии с φ = 2 В.


^

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ





  1. Какое поле называется электростатическим?




  1. Дайте определение вектора напряженности электрического поля. Как направлен вектор ? В чем измеряется напряженность ?




  1. Запишите формулу для напряженности поля точечного заряда.




  1. По каким правилам проводятся линии напряженности электрического поля и выбирается густота этих линий?




  1. Как проводятся линии напряженности поля уединенного точечного заряда?




  1. Как проводятся линии напряженности однородного электрического поля?




  1. Запишите формулу для силы , действующей на точечный заряд q, помещенный в точку поля с напряженностью .




  1. Является ли электростатическое поле потенциальным?




  1. Дайте определение потенциала φ электростатического поля. В чем измеряется потенциал?




  1. Запишите формулу для потенциала φ электростатического поля точечного заряда.




  1. Дайте определение разности потенциалов между двумя точками электростатического поля.




  1. Запишите формулу для работы, выраженную через разность потенциалов.




  1. Какая поверхность называется эквипотенциальной?




  1. Как взаимно ориентированы линии напряженности и эквипотенциальные поверхности?




  1. Запишите связь напряженности с потенциалом φ в электростатическом поле в общем случае.




  1. Дайте определение градиента потенциала φ. Куда направлен вектор градиента φ? Что показывает модуль градиента φ?




  1. Запишите формулу связи и φ для однородного электростатического поля.



БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК





  1. Савельев, И.В. Курс общей физики / И.В. Савельев, Т.2.- М: Наука, 1988.

  2. Иродов, И.Е. Электромагнетизм. Основные законы./ Е.И. Иродов, М.-СПб: Физматлит,2001.

  3. Волков, В.Н. Физика / В.Н. Волков, Г.И. Рыбакова, М.И. Шипко, Т.2 Иван. гос. энерг. уни-т.- Иваново, 1993.

  4. Крылов, И.А. Физические основы электромагнитных процессов в технических средствах автоматизации: учеб. пособие / И.А. Крылов Иван. гос. энерг. уни-т.- Иваново, 2004.










Скачать 208.4 Kb.
оставить комментарий
Дата27.09.2011
Размер208.4 Kb.
ТипМетодические указания, Образовательные материалы
Добавить документ в свой блог или на сайт

Ваша оценка этого документа будет первой.
Ваша оценка:
Разместите кнопку на своём сайте или блоге:
rudocs.exdat.com

Загрузка...
База данных защищена авторским правом ©exdat 2000-2017
При копировании материала укажите ссылку
обратиться к администрации
Анализ
Справочники
Сценарии
Рефераты
Курсовые работы
Авторефераты
Программы
Методички
Документы
Понятия

опубликовать
Загрузка...
Документы

Рейтинг@Mail.ru
наверх