Курс лекций Барнаул 2001 удк 621. 385 Хмелев В. Н., Обложкина А. Д. Материаловедение и технология конструкционных материалов: Курс лекций icon

Курс лекций Барнаул 2001 удк 621. 385 Хмелев В. Н., Обложкина А. Д. Материаловедение и технология конструкционных материалов: Курс лекций


12 чел. помогло.
Смотрите также:
Наш курс состоит из 66 часов лекций и 34 часов лабораторных работ...
Курс с 17 ноября по 03 декабря 2009 г группа кипз-с41...
Методические указания к темам введение Предмет и содержание дисциплины "Материаловедение и...
Рабочая программа дисциплина опд ф 03 Материаловедение. Технология конструкционных материалов...
Рабочая программа дисциплина опд ф 10 Материаловедение. Технология конструкционных материалов...
Базовый курс лекций и основы финансовых вычислений Учебное пособие Уфа 2001 удк 336. 76 (075...
Курс лекций Минск, 2004 удк ббк б 24...
Курс лекций подготовлен в соответствии с Государственным образовательным стандартом высшего...
Курс лекций Санкт-Петербург 2007 удк 342. 9 Ббк 67. 401 Б83 Рецензенты...
Данный курс лекций будет полезен студентам...
Данный курс лекций будет полезен студентам...
Рабочая программа дисциплины материаловедение. Технология конструкционных материалов...



Загрузка...
страницы: 1   2   3   4   5   6   7
вернуться в начало
скачать
^

Лекция 5




ПРОБОЙ ДИЭЛЕКТРИКОВ



5.1 Общая характеристика явления пробоя


Диэлектрик, находясь в электрическом поле, теряет свойства электроизоляционного материала, если напряженность поля превысит некоторое критическое значение. Это явление носит название пробоя диэлектрика или нарушения его электрической прочности. Значение напряжения, при котором происходит пробой диэлектрика, называется пробивным напряжением, а соответствующее значение напряженности поля  электрической прочностью диэлектрика.

Пробивное напряжение обозначается Uпр и измеряется чаще всего в киловольтах.

Электрическая прочность определяется пробивным напряжением, отнесенным к толщине диэлектрика в месте пробоя:

(5.1)

где h  толщина диэлектрика, м.

Удобные для практических целей численные значения электрической прочности диэлектриков получаются, если пробивное напряжение выражать в киловольтах, а толщину диэлектрика  в миллиметрах. Тогда электрическая прочность будет в кВ/мм. Для сохранения численных значений и перехода к единицам системы СИ можно пользоваться единицей МВ/м:

1МВ/м=1кВ/мм=106В/м.

Пробой газа обусловливается явлением ударной и фотонной ионизации. Пробой жидких диэлектриков происходит в результате ионизационных тепловых процессов. Одним из главнейших факторов, способствующих пробою жидкостей, является наличие в них посторонних примесей. Пробой твердых тел может вызываться как электрическими, так и тепловыми процессами, возникающими под действием поля.

Явление электрического пробоя связано с электронными процессами в диэлектрике, возникающими в сильном электрическом поле и приводящими к внезапному резкому местному возрастанию плотности электрического тока к моменту начала пробоя.

Тепловой пробой является следствием уменьшения активного сопротивления диэлектрика под влиянием нагрева в электрическом поле, что приводит к росту активного тока и дальнейшему увеличению нагрева диэлектрика вплоть до его термического разрушения.

При длительном действии напряжения пробой может быть вызван электрохимическими процессами, происходящими в диэлектрике под воздействием электрического поля.

Из изложенного выше следует, что пробой газов  явление чисто электрическое. Поэтому все численные данные по пробою газов относятся к максимальным (амплитудным) значениям напряжения. Поскольку в разрушении жидких и особенно твердых диэлектриков существенную роль играют тепловые процессы, то в случае приложения к диэлектрикам переменного напряжения числовые значения пробивного напряжения относятся к действующим (эффективным).


^ 5.2 Пробой газов


Внешней изоляцией во многих видах электротехнических конструкций в трансформаторах, конденсаторах, на линиях электропередачи  служит воздух.

Электрическая прочность воздуха в нормальных условиях невелика по сравнению с электрической прочностью большинства жидких и твердых диэлектриков.

Небольшое количество содержащихся в газе положительных и отрицательных ионов и электронов, находящихся, как и нейтральные молекулы газа, в беспорядочном тепловом движении, при наложении поля получает некоторую добавочную скорость и начинает перемещаться в направлении поля или в противоположном направлении в зависимости от знака заряда. При этом заряженная частица газа приобретает дополнительную энергию



где q  заряд, Кл;

Uλ  падение напряжения на длине свободного пробега , В.

Если поле достаточно однородно, то можно положить Uλ=λЕ, где Е  напряженность поля. Отсюда

(5.2)

Добавочная энергия заряженных частиц сообщается молекулам, с которыми они сталкиваются. Если эта энергия достаточно велика, происходит возбуждение атомов и молекул, связанное с переходом электрона на более удаленную от ядра орбиту, или даже ионизация молекул, т.е. их расщепление на электроны и положительные ионы. Условием, определяющим возможность ионизации, является соотношение

(5.3)

причем W включает в себя и энергию теплового движения, обычно небольшую при нормальной температуре. Из формул (5.2) и (5.3) имеем:

(5.4)

Энергию ионизации обычно характеризуют ионизационным потенциалом

(5.5)

Ионизационный потенциал различных газов лежит в пределах от 4 до 25 В, что соответствует энергии ионизации от 4 до 25 эВ.

При заданных значениях давления газа и температуры ударная ионизация начинается при определенной напряженности поля, поскольку q и λ постоянны для каждого газа. Эта напряженность по- ля Е называется начальной напряженностью.

В некоторых газах, например в кислороде, углекислом газе, парах воды, отделившийся электрон при одной из ближайших встреч с другой нейтральной молекулой соединяется с ней, превращая ее в электроотрицательный ион. Присоединение, «прилипание» электрона к нейтральной молекуле приводит в подобных случаях к такой перестройке ее электронной оболочки, что в итоге энергия молекулы, захватившей лишний электрон, оказывается меньше энергии нейтральной молекулы на некоторую величину, которую называют энергией сродства к электрону. Она колеблется у разных газов от 0,75 до 4,5эВ.

В инертных газах  в аргоне, неоне, гелии, криптоне, ксеноне, а также в азоте  отрицательные ионы не возникают. При разряде в воздухе образуются положительные ионы О+2+, N+, N2+, NO+.

Скорость электрона (км/с), прошедшего без столкновений разность потенциалов U (вольт), определяется выражением

(5.6)

Подставляя в эту формулу ионизационные потенциалы, видим, что электрон ионизирует газовые молекулы, когда скорость его движения свыше 1000 км/с.

Казалось бы, что, подобно электронам, и положительные ионы, разогнанные полем, сталкиваясь с нейтральными частицами газа, должны вызывать ионизацию газа. В действительности при энергиях до сотни и тысячи электронвольт соударения положительных ионов с частицами газа непосредственно не приводят к ионизации газа. Это различие бомбардировки частиц газа электронами и положительными ионами объясняется тем, что электроны имеют большую подвижность, чем ионы. Кроме того, отщепляемый электрон отталкивается электроном, столкнувшимся с частицей газа, и, наоборот, притягивается положительным ионом. Сказывается также и то, что для электрона длина свободного пробега больше, чем для иона. Если положительный ион, разогнанный полем, испытывает соударение с периферическим электроном нейтральной частицы, то условия для отщепления электрона оказываются неблагоприятными, так как при большом различии массы энергия, отдаваемая электрону при ударе, мала. Ионизация при соударении ионов с частицами газа зависит от химической природы столкнувшихся частиц, ибо соударения являются элементарным актом химической реакции. В явлениях разряда в газе, находящемся между металлическими электродами, положительные ионы высвобождают электроны из металла, бомбардируя поверхность катода.

В ряде случаев электрон, разогнанный полем, может не ионизировать молекулу, а привести ее, как указывалось выше, в возбужденное состояние. В следующий момент эта возбужденная молекула отдает свою избыточную энергию в форме излучения  испускает фотон. Фотон поглощается какой-либо другой молекулой, которая при этом может ионизироваться. Такая внутренняя фотонная ионизация газа благодаря большой скорости распространения излучения приводит к особенно быстрому развитию в разрядном промежутке каналов с повышенной проводимостью газа.

На рисунке 5.1 представлена схема, поясняющая, почему рост электропроводящего канала  стримера происходит быстрее, чем продвижение электронной лавины. На этом рисунке лавины условно показаны в виде заштрихованных конусов, а волнистыми линиями изображены пути фотонов. Внутри каждого конуса, представляющего собой развивающуюся лавину, газ ионизируется ударами электронов; вновь отщепленные электроны, разгоняемые полем, ионизируют встречаемые ими частицы газа, и, таким образом, лавинообразно нарастает число электронов, движущихся к аноду, и число положительных ионов, направляющихся к катоду.




Рисунок 5.1 - Схематическое изображение распространения стримера при пробое газа


Начала волнистых линий исходят из атомов, которые были возбуждены ударами электронов и вслед за тем испустили фотон. Двигаясь со скоростью 3·108 м/с, фотоны обгоняют лавину и в каком-то месте, соответствующем концу волнистой линии, ионизируют частицу газа. Отщепленный здесь электрон, устремляясь к аноду, порождает новую лавину далеко впереди первой лавины. Таким образом, пока первая лавина вырастает, скажем, на длину малой стрелки АВ, показанной на рисунке 5.1, намечающийся канал повышенной проводимости газа, т.е. стример, распространяется на длину большой стрелки CD, показанной на том же рисунке.

В следующей стадии отдельные лавины в отрицательном стримере, нагоняя друг друга, сливаются, образуя сплошной канал ионизированного газа.

Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы.

Поясним это подробнее. Электронные лавины оставляют на своем пути большое число новообразованных положительных ионов, концентрация которых особенно велика там, где лавины получили свое наибольшее развитие, т.е. около анода. Если концентрация положительных ионов здесь достигает определенного значения (близкого к 1012 ионам в 1 см3), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотонная ионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положительного стримера и, в-третьих, вследствие ионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. Насыщение электронами пространства, заполненного положительными зарядами, превращает эту область в проводящую газоразрядную плазму. Под влиянием ударов положительных ионов на катоде образуется катодное пятно, излучающее электроны.

В результате указанных процессов и возникает пробой газа. Обычно пробой газа совершается практически мгновенно: длительность подготовки пробоя газа при длине промежутка 1 см составляет от 10-7 до 10-8 с. Чем больше напряжение, приложенное к газовому промежутку, тем быстрее может развиться пробой. Если длительность воздействия напряжения очень мала, то пробивное напряжение повышается. Это повышение обычно характеризуют коэффициентом импульса

(5.7)

где Uпр пробивное напряжение при данном импульсе, В;

Uпр50  пробивное напряжение при постоянном или переменном напряжениях, частотою 50 Гц.

Коэффициент импульса в резко неоднородных электрических полях может доходить до 1,5.

Явление пробоя газа зависит от степени однородности электрического поля, в котором осуществляется пробой.

Рассмотрим явление пробоя газа в однородном поле.

Однородное поле можно получить между плоскими электродами с закругленными краями, а также между сферами большого диаметра при малом расстоянии между ними. В таком поле пробой наступает практически мгновенно при достижении строго определенного напряжения, зависящего от температуры и давления газа. Между электродами возникает искра, которая затем переходит в дугу, если источник имеет достаточную мощность. Появление искры при известном расстоянии между электродами используют для определения значения приложенного напряжения (измерение высоких напряжений с помощью шаровых источников).

Зависимость электрической прочности воздуха (амплитудные значения) от расстояния между электродами имеет следующий вид. При малых расстояниях между электродами наблюдается значительное увеличение электрической прочности. Это явление можно объяснить трудностью формирования разряда при малом расстоянии между электродами. При нормальных условиях, т.е. при давлении 0,1 МПа и температуре 20°С, электрическая прочность воздуха при расстоянии между электродами 1 см составляет примерно 3,2 МВ/м; она достигает 70 МВ/м при h=5 мкм.

Электрическая прочность газа в сильной степени зависит от его плотности (т.е. от давления, если температура постоянна). При малых изменениях температуры и давления газа пробивное напряжение пропорционально плотности газа. Поэтому для расчета пробивных напряжений воздуха применяется формула

(5.8)

где Uпр  пробивное напряжение при данных температуре и давлении;

Unp0  пробивное напряжение при нормальных условиях (t=20°С и р=0,1 МПа);

δ  относительная плотность воздуха, рассчитанная по соотношению ( при нормальных условиях δ=1).

При больших давлениях и соответственно повышенной плотности газа расстояние между отдельными молекулами становится меньше, тем самым уменьшается длина свободного пробега электронов, и, как следует из формулы (5.4), для того чтобы пробой произошел, должна быть увеличена напряженность поля.

При уменьшении давления вначале наблюдается падение электрической прочности, как это видно из рисунка 5.2, когда же давление доходит до некоторого предела, ниже атмосферного давления, и разряжение достигает высоких степеней, электрическая прочность начинает снова возрастать. Это возрастание объясняется уменьшением числа молекул газа в единице объема при сильном разрежении и снижением вероятности столкновений электронов с молекулами. При высоком вакууме пробой можно объяснить явлением вырывания электронов из поверхности электрода (холодная эмиссия).



Рисунок 5.2 - Зависимость электрической прочности газа от давления


В этом случае электрическая прочность доходит до весьма высоких значений и зависит от материала и состояния поверхности электродов. Большую электрическую прочность вакуума используют в технике при конструировании вакуумных конденсаторов для больших напряжений высокой частоты, Газы при больших давлениях применяются в качестве изоляции для высоковольтной аппаратуры, а также в производстве кабелей и конденсаторов высокого напряжения.

Закономерности, которым подчиняется пробой газов в неоднородном поле, заметно отличаются от описанных выше закономерностей, наблюдаемых при пробое в однородном поле. Неоднородное поле возникает между двумя остриями, острием и плоскостью, между проводами линий электропередачи, между сферическими поверхностями при расстоянии между ними, превышающем радиус сферы, и т.д.

Особенностью пробоя газа в неоднородном поле является возникновение частичного разряда в виде короны в местах, где напряженность поля достигает критических значений с дальнейшим переходом короны в искровой разряд и дугу при возрастании напряжения.

В случае электродов игла  плоскость и положительной полярности иглы пробой происходит при меньшем напряжении, чем при обратной полярности. Это объясняется следующим образом. Ионизация газа при любой полярности на электродах происходит в районе иглы, где существуют наибольшие значения напряженности электрического поля, и, следовательно, около нее образуется «облако» из положительно заряженных ионов  молекул, с орбит которых сорваны электроны. При положительной полярности на игле этот объемный заряд служит продолжением иглы и сокращает протяженность разрядного промежутка. Положительный объемный заряд отталкивается и уходит от положительно заряженной иглы, однако, более подвижные электроны, обусловливающие процесс ионизации, все время успевают его восстанавливать, т.е. получается картина «прорастания» положительного объемного заряда, связанного с иглой, в сторону отрицательно заряженной плоскости. Поэтому пробой и наступает при меньшем напряжении, чем в случае противоположной полярности электродов, когда объемный заряд частично нейтрализует и экранирует иглу с отрицательной полярностью от плоскости, заряженной положительно.

Сравнение пробивного напряжения воздуха в резко неоднородном поле при низкой и высокой частотах показывает следующее. При высоких частотах напряжение, соответствующее появлению короны, почти совпадает с пробивным напряжением, которое мало возрастает с увеличением расстояния между электродами. Этого не наблюдается при промышленной частоте, где зависимость практически линейная.


^ 5.3. Пробой жидких диэлектриков


Жидкие диэлектрики отличаются значительно более высокой электрической прочностью, чем газы в нормальных условиях.

Предельно чистые жидкости получить чрезвычайно трудно. Постоянными примесями в жидких диэлектриках являются вода, газы и твердые частички. Наличие примесей и определяет в основном явление пробоя жидких диэлектриков и вызывает большие затруднения для создания общей теории пробоя этих веществ.

Представления теории электрического пробоя применяют к жидкостям, максимально очищенным от примесей. При высоких значениях напряженности поля может происходить вырывание электронов из металлических электродов и, как и для газов, разрушение молекул самой жидкости за счет ударов заряженными частицами.

При этом повышенная электрическая прочность жидкого диэлектрика по сравнению с газообразным обусловлена значительно меньшей длиной свободного пробега электронов.

Пробой жидкостей, содержащих газовые включения, объясняют местным перегревом жидкости (за счет энергии, выделяющейся в относительно легко ионизирующихся пузырьках газа), который приводит к образованию газового канала между электродами. Влияние воды, не смешивающейся с трансформаторным маслом при нормальной температуре и держащейся в нем в виде отдельных мелких капелек, показано на рисунке 5.3. Под влиянием электрического поля капельки воды  сильно полярной жидкости  поляризуются и создают между электродами цепочки с повышенной проводимостью, по которым и происходит электрический пробой.




Испытание произведено в стандартном разряднике (h=2,5 мм)


Рисунок 5.3 - Зависимость электрической прочности
от содержания воды в масле


Исследование влияния температуры на электрическую прочность трансформаторного масла, чистого и содержащего некоторое количество воды, показывает, что электрическая прочность чистого масла не зависит от температуры в пределах до 80°С, когда начинается кипение легких масляных фракций и образование большого количества пузырьков пара внутри жидкости.

Наличие воды снижает электрическую прочность масла при нормальной температуре. Подъем электрической прочности при повышении температуры обусловлен переходом воды из состояния эмульсии в состояние молекулярного раствора. Дальнейшее снижение электрической прочности объясняется процессами кипения жидкости. Увеличение электрической прочности при низких температурах связано с увеличением вязкости масла и меньшими значениями диэлектрической проницаемости льда по сравнению с водой. Твердые загрязнения (сажа, обрывки волокон и т.п.) искажают электрическое поле внутри жидкости и также приводят к снижению электрической прочности диэлектрических жидкостей.

Очистка жидких диэлектриков, в частности масел, от примесей заметно повышает электрическую прочность. Так, например, неочищенное трансформаторное масло имеет Епр=4 МВ/м; после тщательной очистки электрическая прочность масла повышается до 20…25 МВ/м.


^ 5.4. Пробой твердых диэлектриков


Различают четыре вида пробоя твердых диэлектриков:

1) электрический пробой макроскопически однородных диэлектриков;

2) электрический пробой неоднородных диэлектриков;

3) тепловой (электротепловой) пробой;

4) электрохимический пробой.

Каждый из указанных видов пробоя может иметь место для одного и того же материала в зависимости от характера электрического поля (постоянного или переменного, импульсного, низкой или высокой частоты), наличия дефектов, в частности закрытых пор, от условий охлаждения, времени воздействия напряжения.

^ Электрический пробой макроскопически однородных диэлектриков характеризуется весьма быстрым развитием, он протекает за время, меньшее 10-7…10-8 с, и не обусловлен тепловой энергией, хотя электрическая прочность при электрическом пробое в некоторой степени зависит от температуры.

Электрический пробой по своей природе является чисто электронным процессом, когда из немногих начальных электронов в твердом теле создается лавина. Электроны рассеивают энергию своего движения, накопленную в электрическом поле, возбуждая упругие колебания кристаллической решетки. Электроны, достигшие определенной критической скорости, производят отщепление новых электронов, и стационарное состояние нарушается, т.е. возникает ударная ионизация электронами в твердом теле.

Чисто электрический пробой имеет место, когда исключено влияние электропроводности и диэлектрических потерь, обусловливающих нагрев материала, а также отсутствует ионизация газовых включений. В случае однородного поля и полной однородности структуры материала напряженность поля при электрическом пробое может служить мерой электрической прочности вещества. Такое удается наблюдать для монокристаллов щелочно-галоидных соединений и некоторых органических полимеров, в этом случае электрическая прочность достигает 1000 МВ/м и более.

^ Электрический пробой неоднородных диэлектриков характерен для технических диэлектриков, которые чаще всего содержат газовые включения. Так же как и электрический пробой однородного диэлектрика, он отличается весьма быстрым развитием.

Пробивные напряжения для неоднородных диэлектриков, наблюдающиеся во внешнем однородном или неоднородном поле, как правило, невысоки и мало отличаются друг от друга.

Принято считать, что в однородном поле электрическая прочность стекол, фарфора и ряда других твердых диэлектриков не зависит от толщины образца. Однако основные работы по изучению влияния степени однородности поля на электрическую прочность проводились лишь со стеклом при очень малых толщинах образцов  от 0,05 до 0,5 мм, когда число дефектов невелико. Имеющиеся данные показывают, что с увеличением толщины образца усиливается неоднородность структуры, возрастает количество слабых мест, газовых включений и снижаются электрические прочности как в однородном, так и в неоднородном поле.

Иногда на опыте можно наблюдать, что электрическая прочность керамики при электродах, создающих внешнее неоднородное поле, будет даже выше, чем при электродах, обеспечивающих однородное поле. Так, электрическая прочность образцов рутиловой керамики толщиной от 1,6 до 1,7 мм при постоянном напряжении в случае электродов игла  плоскость составляет примерно 24 МВ/М, а при плоских электродах  всего от 12,5 до 15 МВ/м.

Из этого следует, что чем меньше площадь электродов, тем выше может быть значение электрической прочности керамических материалов вследствие уменьшения количества слабых мест, попадающих в пределы поля, хотя поле в этом случае резко неоднородное. Снижение электрической прочности твердых диэлектриков при увеличении площади электродов наблюдается не только у керамики, но и у ряда других материалов: бумаги, картона, лакотканей и пр.

Электрическая прочность твердых диэлектриков практически не зависит от температуры до некоторого ее значения. Выше этого значения наблюдается заметное снижение электрической прочности, что говорит о появлении механизма теплового пробоя.

Низкой электрической прочностью отличаются диэлектрики с открытой пористостью; к таким диэлектрикам относятся мрамор, непропитанная бумага, дерево, пористая керамика. Электрическая прочность их сравнительно мало отличается от таковой для воздуха, исключение составляет бумага с повышенной плотностью.

Твердые диэлектрики с закрытыми порами, например, плотная керамика, характеризуются более высокой электрической прочностью. Наличие газовых включений в твердой изоляции особенно опасно при высоких частотах.

Высокой электрической прочностью характеризуются диэлектрики, имеющие плотную структуру и не содержащие газовых включений. К ним относятся слюда, бумага, тщательно пропитанная жидким диэлектриком, стекла.

Значения электрической прочности некоторых твердых диэлектриков приведены в таблице 5.1.


Таблица 5.1 - Значения электрической прочности некоторых твердых

диэлектриков в однородном поле при частоте 50 Гц

Материал

Епр. действ., МВ/м

Особенности структуры

Стекло

100-300

Однородные плотные диэлектрики и слоистые, если поле перпендикулярно слоям

Каменная соль

100-150

Слюда

100-300

Пропитанная бумага

100-300

Органические пленки

(полистирол, триацетат целлюлозы)



90-120

Керамика

10-30

Неоднородные по структуре диэлектрики с закрытыми или сообщающимися между

собой капиллярами

Микалекс

10-15

Пластические массы с наполнителем

(фенолформальдегидные, аминопласты)


10-15

Мрамор

4-5

Диэлектрики с открытыми крупными порами

Пористая керамика

1,5-2,5

Дерево

4-6

Непропитанная кабельная бумага

7-10


^ 5.5 Тепловой и электрохимический пробой твердых

диэлектриков


Электротепловой (сокращенно тепловой) пробой сводится к разогреву материала в электрическом поле до температур, соответствующих хотя бы местной потере им электроизоляционных свойств, связанной с чрезмерным возрастанием сквозной электропроводности или диэлектрических потерь. Пробивное напряжение при тепловом пробое зависит от ряда факторов: частоты поля, условий охлаждения, температуры окружающей среды и др. Кроме того, напряжение теплового пробоя связано с нагревостойкостью материала. Органические диэлектрики вследствие малой нагревостойкости при прочих равных условиях имеют более низкие значения пробивных напряжений при тепловом пробое, чем неорганические. При расчетах напряжения теплового пробоя должны приниматься во внимание тангенс угла диэлектрических потерь диэлектрика и его зависимость от температуры, а также диэлектрическая проницаемость материала. В цепях переменного тока низкой частоты находят применение материалы, дающие резкое возрастание тангенса угла диэлектрических потерь уже при нагреве выше 20…30°С; с другой стороны, известны диэлектрики, значение тангенса угла диэлектрических потерь которых мало меняется в очень широком интервале температур, вплоть до 150…200°С. В последнем случае тепловой пробой сможет развиваться только при достижении этих температур.

Температура нагрева изолятора в электрическом поле высокого напряжения устанавливается тогда, когда тепловыделение оказывается равным теплоотдаче в окружающую среду. В большинстве случаев теплоотвод обусловливается конвекцией воздуха. Таковы условия работы подвесных и опорных изоляторов, керамических конденсаторов, каркасов катушек индуктивности. Теплоотвод за счет теплопроводности окружающей среды имеет место для кабелей, вводов, вмонтированных в стены. Обычно при расчете изоляторов выбирают такое рабочее напряжение, соответствующее установившейся температуре, чтобы температура нагрева не превосходила некоторого заданного значения, опасного с точки зрения нагревостойкости диэлектрика.

С увеличением приложенного к изолятору напряжения возрастает реактивная мощность, вызывающая рост тепловыделения и нагрев изолятора.

Для того чтобы температура изолятора не превышала некоторого критического значения, выше которого неизбежно наступает тепловое разрушение изолятора, необходимо правильно установить допустимое напряжение. Если считать, что всё изменение температуры происходит вне диэлектрика, то рабочее напряжение можно найти, приравняв тепловыделение количеству тепла, отводимого при заданной температуре с поверхности изолятора:

(5.9)

где U  напряжение, В;

U2Cωtgδ  реактивная мощность, ВА;

ω  угловая частота, с-1;

С  емкость изолятора, Ф;

tgδ  тангенс угла потерь при рабочей температуре;

σ  коэффициент теплоотдачи, Вт/(м2К);

S  поверхность изолятора, м2;

tраб и t0  температуры поверхности изолятора и окружающей среды, К.

Формула (5.9) позволяет с достаточной точностью рассчитать допустимое напряжение для изделий с известной электрической емкостью и хорошей теплопроводностью диэлектрика, обеспечивающей малый перепад температуры по сечению изделия, например для керамических конденсаторов.

На рисунке 5.4 кривая 1 представляет собой зависимость активной мощности Ра, выделяющейся в изоляторе за счет диэлектрических потерь, от температуры; форма кривой определяется температурной зависимостью тангенса угла диэлектрических потерь. Эту кривую можно рассматривать как зависимость tgδ=f(t) в масштабе реактивной мощности изолятора при данном напряжении U1 и частоте ω. Это справедливо, если считать, что диэлектрическая проницаемость материала или, точнее, емкость изолятора не изменяется с температурой, что можно принять для практических расчетов. Прямая 3 представляет собой зависимость теплоотдачи с поверхности изолятора от температуры. Тангенс угла наклона этой прямой равен произведению поверхности изолятора на коэффициент теплоотдачи. Прямая 3 пересекает ось абсцисс в точке, соответствующей температуре окружающей среды t0.

В общем случае кривая 1 имеет две точки пересечения с пря- мой 3  при так называемой рабочей температуре (t1раб) и температуре критической (t1кр). Диэлектрик, находящийся при определенном напряжении U1, нагревается за счет диэлектрических потерь; окончательно установившаяся температура его нагрева должна быть t1раб. Однако в условиях использования изолятора возможен дополнительный нагрев его за счет постороннего случайного источника тепла, например солнечных лучей и т. и. Если нагрев за счет посторонних источников тепла сделает температуру изолятора выше критической, то, как видно из рисунка 5.4, тангенс угла диэлектрических потерь диэлектрика настолько увеличится, что выделяемая мощность превысит отводимое количество тепла. Температура изолятора начнет возрастать вплоть до полного разрушения его. Кривая 2 представляет собой зависимость, лежащую на пороге электрической прочности изолятора при тепловом пробое.

По кривой 1 и формуле (5.9) можно рассчитать допустимое рабочее напряжение

(5.10)

где tgδ1 соответствует t1раб = t1.

По кривой 2 и формуле (5.9) может быть рассчитано пробивное напряжение изолятора.




Рисунок 5.4 - Кривые зависимости Ра (1 и 2) от температуры

при разном приложенном к изолятору напряжении (U1<2)

и прямая теплоотдачи (3)


В данном случае критическая температура совпадает с рабочей и напряжение на изоляторе должно рассматриваться как критическое, т.е. пробивное

(5.11)

где значение tgδ2 соответствует критической темпе ратуре t2кр = t2.

Для плоского конденсатора при толщине диэлектрика h и отводе тепла через электроды, температуру которых принимаем равной t0, находим (в киловольтах)

(5.12)

если все величины, имеющие размерности, выражены в когерентных единицах системы СИ.

^ Электрохимический пробой изоляционных материалов имеет особенно существенное значение при повышенных температурах и высокой влажности воздуха. Этот вид пробоя наблюдается при постоянном и переменном напряжениях низкой частоты, когда в материале развиваются электролитические процессы, обусловливающие необратимое уменьшение сопротивления изоляции.

Такое явление часто называют также старением диэлектрика в электрическом поле, поскольку оно приводит к постепенному снижению электрической прочности, заканчивающемуся пробоем при напряженности поля, значительно меньшей пробивной напряженности, полученной при кратковременном испытании.

Ранее считалось, что старение свойственно лишь органическим диэлектрикам (пропитанная бумага, резина и т.д.), в которых оно обусловлено, прежде всего, развитием ионизационного процесса в воздушных включениях. Ионизацию связывали с выделением озона и окислов азота, приводящих к постепенному химическому разрушению изоляции. Позднее было показано, что явление старения может иметь место и в некоторых неорганических диэлектриках, например в титановой керамике.

Электрохимический пробой требует для своего развития длительного времени, так как он связан с явлением электропроводности, приводящим к медленному выделению в материале малых количеств химически активных веществ, или с образованием полупроводящих соединений. В керамике, содержащей окислы металлов переменной валентности (например, TiO2), электрохимический пробой встречается значительно чаще, чем в керамике, состоящей из окислов алюминия, кремния, магния, бария. Наличие щелочных окислов в алюмосиликатной керамике способствует возникновению электрохимического пробоя и ограничивает допустимую рабочую температуру. При электрохимическом пробое, наблюдаемом при постоянном напряжении и низких частотах в условиях повышенных температур или высокой влажности воздуха, большое значение имеет материал электрода. Серебро, способное диффундировать в керамику, облегчает электрохимический пробой в противоположность, например, золоту.


Лекция 6




оставить комментарий
страница4/7
Дата13.10.2011
Размер1,36 Mb.
ТипЛекция, Образовательные материалы
Добавить документ в свой блог или на сайт

страницы: 1   2   3   4   5   6   7
плохо
  8
не очень плохо
  4
средне
  3
хорошо
  1
отлично
  30
Ваша оценка:
Разместите кнопку на своём сайте или блоге:
rudocs.exdat.com

Загрузка...
База данных защищена авторским правом ©exdat 2000-2017
При копировании материала укажите ссылку
обратиться к администрации
Анализ
Справочники
Сценарии
Рефераты
Курсовые работы
Авторефераты
Программы
Методички
Документы
Понятия

опубликовать
Загрузка...
Документы

Рейтинг@Mail.ru
наверх